N:o 8] Folgerungea aus einer therinodynamischen Gleichung'. 3 



sei, so muss in diesem Falle beim absolutem Nullpunkte 

 das Volumen eines Körpers bei der geringsten Erwärmung 

 unter konstantem Drucke einen unverbältnissmässig grossen 

 Zuwaclis erfaliren, etwa der sprungweisen Ausdehnurig ana- 

 log, die beim Schmelzen einiger fester Körper, wie Scbwefel 

 und Phospbor, eintritt, und wenn ein Körper his zum ahsolu- 

 ten NullpunJcte unter Tconstantem Drucke dbgekilhltwerden hönnte, 

 ■SO wurde er dann eine schnelle Volumenverminderung erleiden 

 öder gleichsam in einen dichteren Aggregatzustand iihergehen. 

 Die mit T als Abscisse und v als Ordinate fiir eine Zustands- 

 änderung bei konstantem Drucke gezeichnete Curve wiirde 

 biernach beim absoluten Nullj)unkte die ?;-Achse tangiren, wäh- 

 rend das Volumen bei einer solchen Zustandsänderung, wie 

 die Beobachtung lehrt, fiir böhere Werte von T im Allge- 

 meinen nur langsam mit der Temperatur zunimmt. 

 Hatte man dagegen ftlr T = O 



(f ).= «• 



so wäre keine isotermische Volumenänderung bei diesen Punkte 

 möglich, d. h. jeder Körper tväre dann heim absoluten Null- 

 punkte incompressibel. 



Hatte man gleichzeitig I -™ j = oo und ( -^ — j z= O, so 



könnte die beim Abkiihlen eines Körpers bis zum absoluten 

 Nullpunkte eintretende scbnelle Volumenverminderung, die 

 der ersten Gleichung entspricht, die durch. die zweite Glei- 

 cliung ausgedriickte Incompressibilität zur Folge baben. 



Dieselben Folgerungen wie aus der Gleichung (1) erge- 

 ben sich auch aus der entsprechenden Gleichung: 



(dQ\ __ (dv^-\ 

 KdpJT KdTJ, 



