Sitzungsberichte. 
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z. B. eine solche Ruhelage ertheilen, wie sie uns in den wohlgestalteten Seiffiguren sichtbar 
wird. So wenig wir nun auch über das Gesetz dieser Anziehungen wissen, so genügt selt- 
samer Weise doch schon die eine nur sehr roh charakterisirende Eigenschaft, dass diese Wir- 
kung nur in unmerkbaren Entfernungen geschieht, vollständig um die Grundgesetze dieser 
Figuren daraus abzuleiten. 
Wir sehen in jedem Stückchen einer flüssigen Linie Flächen zusammenstossen, von 
deren ersten Anfängen alle diejenigen Kräfte ausgehen, welche das flüssige Linienstück in 
der Ruhelage erhalten; es müssen deshalb diese ersten Anfänge, die als Ebenen zu be- 
trachten sind, eine symmetrische Lage zu ihm einnehmen, d. h. gleiche Neigungswinkel mit 
einander bilden. Somit wäre das erste Gesetz bewiesen. 
Ferner stossen in jedem flüssigen Punkte Raumwinkel zusammen, deren erste Anfänge 
wiederum symmetrisch zu ihm liegen müssen, da er in Folge ihrer Anziehung zur Ruhe ge- 
langt ist; doch sie müssen alle untereinander gleich und jeder von ihnen in sich regelmässig 
sein, wodurch das zweite Gesetz seine Begründung findet. 
Um endlich das dritte Gesetz abzuleiten, hat man nur die zweierlei Arten von Kräften 
ins Auge zu fassen, welche ein kleines Stückchen einer flüssigen Lamelle angreifen. Es 
sind dies erstens die von beiden Seiten wirkenden Drucke der Luft, deren Unterschied 
also 'nur in Betracht kommt, und zweitens die Molucularkräfte der nächsten Umgebung, 
deren Wirkung offenbar nur von den Krümmungen der Fläche an dieser Stelle abhängeu 
kann; denn 2 kleine Stückchen gekrümmter Flächen sind eben nur durch ihre Krümmungen 
von einander zu unterscheiden. Dass nun diese Wirkung gerade der Summe der Haupt- 
krümmungen proportional ist, wie Laplace und Gauss bewiesen haben, ist erst durch genaueres 
Eingehen auf die hier stattfindeuden Verhältnisse zu erkennen und kann nicht so augenblick- 
lich plausibel gemacht werden. 
Wir wollen daher diese Wahrheit als Resultat einer sicheren Rechnung einfach hiu- 
nehmen und sie zu unserm Zwecke vcrwertlien. Wir sehen nämlich, dass sich die Wirkung 
von beiderlei Kräften bei dem ruhenden Lamellenstückchen aufgehoben haben; sie sind also 
gleich. Die eine ist aber proportional der Summe der Hauptkrümmungen, die andere nach 
Mariotte proportional dem Dichtigkeitsunterschied der beiderseitigen Luftmassen und daraus 
folgt, dass diese Summe zu dem Dichtigkeitsunterschied an jeder Stelle der Lamelle ein un- 
veränderliches Verhältniss haben muss. 
Diejenigen Flächen, die beiderseits der freien Luft angrenzen, haben demnach die 
Eigenschaft, dass die Summe ihrer Hauptkrümmungen Null beträgt, oder der Unterschied 
der Dichtigkeiten Null ist, sie müssen also an jeder Stelle entgegengesetzt gleiche Krümmungen 
darbieten und deshalb dem Auge in sattelförmiger Gestalt erscheinen, oder völlig eben sein. 
Somit habe ich nun die Grundbegriffe der in Rede stehenden Erscheinungen vorgeführt 
und es bleibt nur noch die Erklärung einiger Besonderheiten übrig, welche den daraus ab- 
geleiteten Folgen zu widersprechen scheinen. So sollte man erwarten, dass ein Würfel uns 
einen Mittelpunkt darbieten würde, von dem aus vierseitige Pyramiden nach allen 6 Flächen 
ausgehen müssten. Statt dessen finden wir in der Mitte eine kleine Fläche von nahezu 
quadratischer Gestalt, die zwei Pyramiden abstumpft und den 4 andern eine prismatische 
Form ertheilt. Man bemerkt dabei, dass man diese Querfläche durch einen leichten Hauch 
in die 3 möglichen Lagen bringen kann. Stellen wir uns nun die vermuthete Gestalt vor 
und denken uns einen kleinen Luftzug gegen sie austossen, so sehen wir leicht ein, wie sie 
sofort in eine der wirklichen Gestalt ähnliche überzugehen strebt. Und, da die wirkliche 
Gestalt bei weitem mehr Aehnlichkeit mit der so veränderten hat, als die vermuthete, so 
