109 
E 1 
2' und 4' habe ich «= = = ar = gesetzt. Diese Zahlen ergeben sich aus 
g,P 
der Annahme, dass in jenen Schichten die täglichen Partialschwankungen, welche 
bekanntlich mit zunehmender Entfernung von der Oberfläche schneller abnehmen, als 
die ganztägige Schwankung, schon unmerklich geworden sind. Unter dieser Annahme, 
welche die trigonometrische Reihe für die tägliche Oscillation auf die Glieder erster 
Ordnung beschränkt, ist nämlich, wie man leicht findet, das Tagesmittel mit den 
Beobachtungen um 7’, 14”, 20” durch die Beziehung 
m = 0,449 . (7) + 0,1163. (14") + 0,4342 . (20") 
verknüpft. Mit genügender Annäherung kann hierfür 
et nn (4. (7) + (14) + 4. (20) 
gesetzt werden. (Zur Ableitung dieser Gleichung kann man sich der allgemeinen 
von Weihrauch in seinen „Neuen Untersuchungen über die Besselsche Formel und 
deren Verwendung in der Meteorologie“ angegebenen Gleichung 115 bedienen.) 
Für die Tiefe von 4‘ ist die vorstehende Formel sicher ausreichend; für die- 
jenige von 2' kann sie indessen wohl merklich, wennschon nicht beträchtlich von der 
Wahrheit abweichen, denn hier trifft die bei der Ableitung der Formel gemachte 
Voraussetzung nur angenähert zu. 
Indem ich nun dazu übergehe, die Formeln für die obersten Schichten zu 
entwickeln, glaube ich auch diejenigen von mir gemachten Versuche, welche nicht 
zum Ziele führten, schildern zu sollen. Es wird dadurch, wie ich hoffe, die Ueber- 
zeugung, welche sich mir aufgedrängt hat, dass eine empirische Feststellung der 
täglichen Periode in den Oberflächenschichten zu einer strengen Behandlung durchaus 
notwendig sei, gerechtfertigt werden. Ich gedachte zunächst in folgender Weise zu 
verfahren. Für die Tiefe von 4' ist die Jahresschwankung als bekannt anzusehn. 
Für diejenige von 2' kann sie als eine Funktion der noch unbekannten, für diese 
Tiefe geltenden Konstanten «, £, y ausgedrückt werden. Durch die Vergleichung 
beider oder vielmehr der entsprechenden Partialoscillationen in Amplitude wie in 
Phase ergeben sich für die zwischenliegende Bodenschicht eine Reihe von Werten 
; 5 k ; Ä 
der Wärmeleitungskonstanten «a (oder ) Diese Werte müssten der Theorie zufolge 
einander gleich sein. Die Koeffizienten «, f, 7 wären nun so zu bestimmen, dass 
diese Forderung möglichst genau erfüllt würde. Nachdem so die Ableitung des 
Tagesmittels für die Tiefe von 2' gelungen wäre, wollte ich in gleicher Weise hierauf 
diejenige in 1’ Tiefe gründen. Wie schon angedeutet, scheiterte der hier skizzierte 
Plan. Es stellte sich heraus, was im nächsten Abschnitt deutlich hervortreten wird, 
dass in den Werten von a? sehr beträchtliche Unterschiede vorkommen, welche auf 
der Ungenauigkeit der Voraussetzungen der Theorie beruhen. Eine Beseitigung 
dieser Unterschiede durch passende Wahl von «, £, 7, wenn sie überhaupt gelänge, 
wäre daher sachlich bedeutungslos. Sie gelingt aber nicht einmal. Um beispiels- 
weise nur die beiden Werte von a?, welche sich aus Amplitude und Phase der 
Oseillation erster Ordnung ergeben, in Uebereinstimmung zu bringen, mussten in 
