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noch 0,279 Wasser. Alsdann wäre somit die Wärmekapazität gleich 0,67. Wenn 
ich demnach schliesslich als durchschnittlichen Wert bei den im Laufe des Jahres 
wechselnden Feuchtigkeitsverhältnissen 0,5 für die spezifische Wärme c der Volumen- 
einheit setze, so kann dieser Wert recht wohl um E seiner Grösse falsch sein. Indessen 
giebt er wenigstens eine angenäherte Vorstellung von der Grösse von c. Eine ge- 
nauere Bestimmung aus den vorliegenden Daten scheint mir kaum möglich zu sein. 
Dies ist jedoch kein allzuschwer ins Gewicht fallender Mangel, weil c durch eine 
direkte Messung mit aller wünschenswerten Genauigkeit bestimmt werden kann. 
Bezeichne ich eine Wärmeeinheit (gcm?s”?) zur Abkürzung mit w, so ist 
nach dem Vorhergehenden angenähert ce = 0,5wcm”. Durch Einführung dieses 
Re k 1 : IE 
Wertes in die kurz zuvor gefundenen Werte von 7 und — ergiebt sich in runder Zahl 
k 
k = 380 w cmi d=! h= 0,75wcem”?d-! 
Bei den bisherigen Betrachtungen lag der Schwerpunkt in der Ermittelung 
der theoretischen Konstanten des Erdbodens, richtiger gesagt, der mittleren Werte 
dieser Konstanten. Ich gehe nun dazu über, die Verteilung der Wärme selbst, 
welche sich hierbei bereits ergeben hat, näher ins Auge zu fassen. 
Die Temperatur des Bodens in der Tiefe x im Augenblick t der jährlichen 
Periode lässt sich den bisher gewonnenen Ergebnissen (S. 105, 121) zufolge durch 
folgende Formel, in der ich an Stelle des bisher gebrauchten Fianc das Centimeter. 
als Längeneinheit eingeführt habe, darstellen: 
0,0033927 & 
u — 8164-1 0,0005772 + 10,641e ' sin( @t-+ 250°, 51 — 0%,1906.) 
0043: . 
+ 1,197 e sin@wt-t 630%4 —00.238 a) 
— 0004172 . 
+ 0,451e sin (80t+ 28%5 — 0359 &)+..... 
Am unsichersten bestimmt sind die beiden nicht periodischen Glieder, weil 
sie von den unbekannten Nullpunktsänderungen der Thermometer abhängen. Indessen 
ist, wie früher auseinandergesetzt wurde, diese Unsicherheit wahrscheinlich sehr 
geringfügig, und ausserdem haben jene beiden Glieder auf die weiteren Ent- 
wickelungen keinen wesentlichen Einfluss. Auch der periodische Teil der vor- 
stehenden Formel stellt den Wärmezustand in seiner Jahreschwankung nur angenähert 
dar. Dies ergiebt sich einmal aus den in den früheren Vergleichungen (S. 121) 
hervortretenden Differenzen zwischen den beobachteten und den berechneten Werten 
der Partialschwankungen, und ferner aus dem Umstand, dass (wie Tabelle V zeigt) 
die drei ersten Glieder der Reihe keineswegs eine vollständige Darstellung des jähr- 
lichen Ganges geben. Bei der Beurteilung des Einflusses, den dies auf die weiteren 
Rechnungen ausübt, darf man nicht ausser Acht lassen, dass in den Differential- 
ou 
0x° 
gewinnen, und dass ebenso die Abweichungen von dem einfachen gesetzmässigen 
Verlauf mit der Tiefe bei der Differentiation im allgemeinen immer stärker hervor- 
treten müssen. Wenn daher die obige Formel auch die Darstellung der Temperatur « 
2 0 ' \ 1 } 
quotienten ( un ) die höheren Glieder an Gewicht gegenüber den niederen 
