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Rechnung gebrauchen. Als 1. und = const, cv = const leitet die mechanische Wärmetheorie für 
adiabatische Zustandsänderungen von Gasen, d. h. solche, bei denen keine Wärme von aussen her 
in das Gas eindringt oder nach aussen von dem Gase abgegeben wird, die Gleichung ab. 
(By Re: ce mul —IConEt. 
Die an: et Luft von 1 auf 6 Atmosphären geschieht nun sc schnell, dass dabei keine 
Wärmeverluste durch die Wände des Kompressors hindurch stattfinden; es gilt also die Gleichung 2. 
Aus ihr folgt, dass p in stärkerem Verhältnis wächst, als v Be und deshalb folgt aus 1., 
dass 7 wächst, wenn p wächst. Haben wir vor der Kompression p, und 7), nach derselben p, und 
T,, so ist 
T,\z „—1 
RATE ER ANN 1)” — (Pı 
© T. ) be) 
und die zur Kompression aufgewandte Arbeit 
Ppı 
(Tı—To) 
[Alta Seen ae ehe ge Eee —/pdv= 
Po 
Man leitet diese Gleichungen mühelos aus 1. und 2. ab, ich lasse die Ausrechnung der- 
selben hier weg. Bei einer Kompression von p9 = 1 auf pı = 6 Atmosphären steigt die Temperatur _ 
von 7, = 2% = 17° C. (der Zimmertemperatur) auf 7, = 487,4 = 214,4° C. 
Die Luft tritt in die Windkessel und in das Leitungsnetz, und kühlt sich hier allmählich 
auf die Temperatur ihrer Umgebung ab. Es kommt auf die schliessliche Temperatur an, die die 
Luft hat, ehe sie sich im Motor von 6 auf 1 Atmosphäre ausdehnt und dies dürfte die Zimmer- 
temperatur 170 C. sein. Der Druck wird auf 6 Atmosphären konstant gehalten. Aus p = const 
und Gleichung 1 finden wir, dass während dieser Abkühlung von 7, = 214,40 C. auf 7, = 17° C. 
eine Arbeit 
To 
A ee ar TAN a FR -f dv = (p— ca) T,—Tn) 
T; 
aufgewendet wird und dass dabei eine Wärmemenge 
% (T— Th) 
verloren geht.!) 
Durch Addition von 4. und 5. ersieht man, dass die gesamte der Druckluft mitgeteilte Arbeit 
auf dem 8 km langen Wege in Gestalt von Wärme verloren geht. Die Luft vermag daher im Motor 
nur unter Aufwand von Wärme zu arbeiten. Dehnt sich z. B. die Luft im Motor adiabatisch von 6 
auf 1 Atmosphäre aus, so kühlt sie sich nach Formel 3 auf eine Temperatur 73 ab und leistet dabei eine 
Arbeit « (7u— Ta); sie leistet diese Arbeit auf Kosten der Temperatur des Arbeitsraumes, denn um 
das aus dem Motor ausgestossene Luftquantum wiederum von 7, auf 7) zu erwärmen, muss man ihm, 
da p = const, die Wärmemenge cp (Ty— T3) zuführen, Von dieser wird der oben genannte Teil 
vom Aeromotor in nutzbare Arbeit umgesetzt, während der Rest sich in Arbeit umsetzt, welche an 
die Erdatmosphäre verloren geht. Das Verhältniss der gewonnenen Arbeit zur aufgewandten Wärme 
. 1 : i e ! 
ist dabei E = 1908: also ausserordentlich günstig; das Verfahren von Popp ist überhaupt keine 
’ 
eigentliche Kraftübertragung, — es wird ja gar keine Arbeit übertragen, da alle von den Maschinen 
geleistete Arbeit in Gestalt von Wärme verloren geht — sondern dürfte besser als ein Prozess auf- 
1) Ich citiere an dieser Stelle eine Arbeit von Herrn Professor Weyrauch, Zeitschrift des 
Vereins deutscher Ingenieure, Band 23. Herr Professor Weyrauch stellt in seinen Formeln 6 und 7 
für die gesamte Kompressionsarbeit einen Wert auf, der genau mit demjenigen übereinstimmt, den 
ich durch Addition meiner Formeln 4 und 5 erhalte; er scheint diesem Werte aber eine allgemeinere 
Giltigkeit beizulegen, als zulässig ist. Dieser Wert gilt nur, sofern sich die Luft unter konstantem 
Druck auf ihre Anfangstemperatur abkühlt; sonst ändert sich dieser Wert mit der Grösse der Ab- 
kühlung und mit der Art und Weise der Abkühlung. 
