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Lostrennung bervorrufende Centrifugalkraft auf gleiche Weise, aber die anziehen- 
den Kräfte, welche die Theilchen zusammenha Iten, sind nicht von derselben Natur. 
Es erwächst der Wissenschaft vielmehr die Aufgabe, aus den mathematisch für 
dies Gleichgewicht des Fluidums festgestellten Formeln zu folgern, dass bei zu- 
nehmender Verdichtung und daher zunehmender Umdrehungsgeschwindigkeit, 
wenn beide einen gewissen Grad erreicht haben, die Trennung des äquatorialen 
Ringes erfolgen müsse, und womöglich die Drehungsgeschwindigkeit, bei der diese 
wichtige Gestaltsveränderung erfolgen muss, zu bestimmen. Wenn dann die aus 
unserer Hypothese hergeleiteten Folgerungen mit den erfahrungsmässig festgestell- 
ten Verhältnissen auch: nach Maass und Zahl übereinstimmten, dann wäre 
wirklich ein Beweis für jene grossartige Hypothese gegeben. 
Wenn Ihnen das, was ich über die einer bestimmten Umdrehungszeit ent- 
sprechenden Gleichgewichtsgestalten des Nebelballs gesagt, noch in der Erinne- 
rung ist, so werden Sie wahrscheinlich von selbst auf den Gedanken fallen, der 
auch mir, als ich mich vor längerer Zeit an der Prüfung unserer Hypothese ver- 
suchte, die gewünschte Lösung der Frage zu enthalten schien. Sollte nicht der 
Augenblick, wo das rotirende Fluidum jene Grenzgestalt erreicht hat, in welcher 
die sphäroidische und die scheibenförmige Gleichgewichtsfigur zusammenfallen, der- 
jenige sein, in welchem, bei noch mehr zunehmender Verdichtung und daher noch 
wachsender Rotationsgeschwindigkeit die Lostrennung des äquatorialen Nebelrings 
beginnt? Der Gedanke, dass dies der Fall sein müsse, liegt so nahe. Einer ge- 
wissen langen Umdrehungszeit entsprechen, wie wir wissen, zwei Gleichgewichtsfiguren, 
eine fast kugelförmige u. einesehr platte Scheibe. Lassen wir die Umdrehungsschwin- 
digkeit allmählig zunehmen, so werden immer zweiGleichgewichtsgestalten möglich sein, 
die aber weniger von einander verschieden sind. Endlich bei noeh kürzerer Um- 
drehungszeit ist nur die eine Grenzgestalt möglich. Wird nun die Umdrehungs- 
zeit noch kürzer — so scheint nichts anders übrig zu bleiben, als dass das Gleichge- 
wicht beim Zusammenbleiben der Masse unmöglich wird und daher eine Tren- 
nung erfolgen muss. 
Aber dieser Gedanke bestätigt sich bei näherer Prüfung nicht, Zwar ist 
es richtig, dass ein Fluidum von bestimmter Dichtigkeit bei einer gegebenen Um- 
drehungszeit in zwei verschiedenen Gestalten im Gleichgewicht sein kann. Aber 
zu beiden Rotationen wenn sie auch mit gleicher Winkelgeschwindigkeit erfolgen 
und sich in derselben Zeit vollziehn, gehört nicht dieselbe Bewegungsgrösse. 
Die Bewegungsgrösse, die den bewegten Theilchen der Masse jinnewohnende le- 
bendige Kraft, muss nach einem mechanischen Prineip unverändert bleiben. Legt 
man nun der Betrachtung unseres rotirenden Gasballes eine gewisse Bewegungs- 
grösse bei und untersucht, welche Veränderungen seine Gestalt erleiden muss, 
wenn, während diese Bewegungsgrösse dieselbe bleibt, seine Dichtigkeit aber 
nach und nach zunimmt, so ergiebt sich, dass seine Abplattung stetig über jede 
Grenze hinaus zunehmen kann, ohne dass die Nothwendigkeit einer Trennung von 
Theilchen der Masse um den Aequator herum eintrete. 
Das scheint ein für unsere Hypothese höchst bedenklicher Umstand. 
Es lässt sich aber dagegen folgender gewichtige Einwand erheben: Die 
(ileichgewichtsgestalt, welche eine rotirende Flüssigkeitsmasse bei gegebener Dich- 
