tigkeit und Umdrehungszeit annehmen muss, ist bis jetzt nur für den Fall bestimmt, 
dass ihre Masse homogen, überall von gleicher Dichtigkeit sei. Nur für diesen 
Fall gelten die aufgestellten Formeln, namentlich auch der Umstand, dass dersel- 
ben Umdrehungszeit zwei verschiedene Grade der Abplattung als möglich entspre- 
chen. Offenbar dürfen wir aber jene Gasbälle nicht als homogen annehmen; im 
Gegentheil müssen sie wegen des zunehmenden Drucks je näher dem Mittelpunkt 
um so dichter werden, nach einem uns allerdings nicht bskannten Gesetze, wahr- 
scheinlich wenigstens annähernd nach dem Mariotteschen, dass bei luftförmigen 
Körpern die Dichtigkeit dem Drucke proportional ist. Die Analysis hat nur fest- 
gestellt, dass, wie auch die Dichtigkeit von aussen nach innen sich ändern mag, 
die Gleichgewichtsgestalt eines rotirenden Fluidums wie im Falle der Homogenei- 
tät, der überall gleichen Dichtigkeit, ein Rotationsellipsoid ist, dessen Excentricität 
zu bestimmen allerdings den Mathematikern noch nicht gelungen ist. Der nur 
für homogene Flüssigkeitsmassen gemachte Schluss, dass sie sich bei zunehmender 
Dichtigkeit immer mehr abplatten können, ohne das die Uentrifugalkraft am Ae- 
quator der anziehenden Kraft gleich werde und sie darauf übertreffe, ohne dass also ein 
aequatorialer Ring sich ablösen müsse, trifft also für Gasbälle deren Dichtigkeit 
von aussen nach innen zunimmt, keineswegs zu. 
Im Gegentheil ergiebt sich aus einer gleichfalls von Laplace angestellten 
Rechnung, dass sich die Sache in diesem Falle ganz anders verhält. Laplace un- 
tersucht die Gleichgewichtsbedingung für einen kugelförmigen Weltkörper, der 
von einer Atmosphäre umgeben ist, deren Theilchen dem Mariotteschen Gesetz 
folgend eine stets dem Drucke, den sie erleiden, proportionale Dichtigkeit haben. 
Auch hier wird die Atmosphäre, wenn der Körper in Ruhe ist, ihn in Gestalt 
einer Hohlkugel umgeben, ihre äussere Oberfläche wird sich, wenn der Körper 
sammt der umhüllenden Luftschicht in Drehung geräth, abplatten und zwar 
um so stärker, je schneller die Drehung erfolgt. Er weist nach, dass hier bei 
zunehmender Rotationsgeschwindigkeit ein Zeitpunkt erreicht werden würde, wo 
unterm Aequator die Centrifugalkraft der Schwere gerade gleich ist, und die Ge- 
stalt, welche dann die bewegliche Masse der Luftschicht annimmt, ist gar nicht 
so sehr abgeplattet; es verhält sich nämlich dann die Rotationsachse zu dem Ae- 
quatorialdurchmesser wie 2 zu 3. Nimmt die Drehungsgeschwindigkeit noch mehr 
zu, so muss die Lostrennung eines Luftringes um den Aequator herum erfolgen. 
Es ist leicht ersichtlich, dass der uns vorliegende Fall einer durchweg luftförmi- 
gen rotirenden Masse, die dann auch jedenfalls einen diehtern innern Kern ent- 
halten muss, welcher in seiner Anziehung ähnlich wirken wird, wie dort der feste 
kugelförmige Centralkörper, ganz ähnlichen Folgerungen unterliegt; auch an diesen 
wird, wenn auch bei einem etwas andern Achsenverhältniss des Rotationskörpers 
einer andern Excentrieität der erzeugenden Ellipse, die Centrifugalkraft am Ae- 
quator endlich die Schwere überwiegen und somit ein getrennter äequatorialer 
Ring sich bilden. 
Allerdings tritt hier an die Wissenschaft die Forderung heran, die Um- 
stände, unter denen dieser wichtige Geburtsact eines neuen Weltkörpers erfolgt, 
nach Maas und Zahl festzustellen. Man müsste zu diesem Zwecke zunächst die 
‘ Gleichgewichtsgestalt des rotirenden nicht homogenen Fluiduns, wenn seine 
