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zusammenzutreffen, müssen wir uns erinnern ($ 8, 3), dass Ar. Tyy = 4, Log +3 
1—y 
—,3, Log, = ist. Demnach ist: 
AR, 9,9% ja uch ia TRTNE 
T, u Log ae = ) br Log (eS En Ve2-8 Bel 1)= Log(ye:® +2) 
e . 
Dafür hat Euler: 
DENE ne WE 
N a Ve. Log (V} + Vi) 
was mit dem Vorigen übereinstimmt, wenn wir wieder die oben angegebenen Sub- 
stitutionen machen. | 
29 HH 
Ferner haben wir entwickelt: H= * Loy (14%), d.h. —1+3 
erner haben wır entwickelt: Bi, 0 rgpp 4. he — +» 
29H 29H 
2 k2 a. 2 a? k2 k? “ 
oder a =kKk2.|e —1H). Mithin ist: ce = —;-—(fe ° —1jJ, wofür Euler hat: 
x 
k : 5 Ser - 
REINIGER ® —_ ı). Hier, wo nicht Raum- und Zeitgrössen unter einander, son- 
dern nur Raumgrössen mit einander verbunden sind, gelingt die Herüberführung der 
; e BR B ie k2 
einen Form auf die andere, wenn man der Wirklichkeit gemäss x — H,h = 9% 
und. G = 7 setzt. 
29H 
urn 
12 
29H 29H 
a,? k? 0° k2 RZ : 
ee: ig we: ER 
2 a2—k (1-. ) a ): was mit der 
£ £ k2 2 - 
Ebenso leiten wir aus H — — 27 Log (' . =) nach einander ab: e 
Euler’schen Gleichung: c,— @.h. (1 —e ) wegen der erlaubten Substitutionen 
© — Hu s. w. identisch ist. Würde ich mich aber streng an die Euler’sche Defi- 
en rt k2 5 . 
nition des VW\iderstandsexponenten gehalten und A — I gesetzt haben, so wäre die 
Hinüberleitung unserer Formeln in die Euler’schen nicht völlig gelungen. 
$ 56. 
Doch es wird Zeit sein, dass wir das Euler’sche Problem durch Benutzung der 
am Ende des $ 44 zusammengesteliten geschlossenen Functionen auflösen. Die- 
selbigen lauten für unsern gegenwärtigen Zweck also: 
Für’s Steigen: lür’s Nallen : 
Mhasukn tg .- Di. I) a, k.198, 
12 a? 7 k2 S ” 
2)H = 5, Lo (147) 1I) H= tg 5 
3) H= — ” Log.cos 4.9 Un H=.Log0os 4 8, 
