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dass man durch Beobachtung ihres Fallens Newton’s Theorie des Widerstandes um- 
stossen oder verbessern könnte. 
Eine Bemerkung Benzenberg’s pag. 121, wonach er Newton’s Annahme, dass 
die Luft während der Versuche 860 mal leichter als Wasser gewesen sei, bei dem 
gewöhnlichen Barometerstande in England etwas zu gross findet, veranlasste mich, 
das zweite und sechste Experiment noch unter Voraussetzung eines etwas kleinern 
Dichtigkeitsverhältnisses zwischen Luft und Wasser, nämlich mit der Zahl 859 zu 
berechnen. 
Für diese Hypothese ergab sich die Fallzeit beim 
2ten Exp.: 7 22°,30507 statt 7° 22°,09563, also nur ein Unterschied von 0'',30744. 
6ten Exp.: 7 22%, 58118 statt 7 2237362, also nur ein Unterschied von 0’,20756. 
Uebrigens führt Benzenberg pag. 116 noch an, dass Hawksbee am 9. Juni, an 
welchem Tage die Versuche angestellt wurden, einen Barometerstand von 29,7 Zoll 
und einen Thermometerstand von 60° vorfand. 
8 64. 
Ich will noch mit einigen Worten der Quecksilberkugeln gedenken, welche 
gleichzeitig mit den hohlen Glaskugeln herunterfielen. 
Zu diesem Zwecke habe ich der Gleichung zwischen s und t folgende Form 
Ms RR; 2 
gegeben: 5, — log Cos 4 log Cos 2. 
Da meine Tafeln aber nicht z, sondern 2’ — Mz angeben, so habe ich statt t = zr 
genommen t — 2. (") und eine Rubrik für log rn angelegt. Um den Unterschied 
zwischen den verschiedenen Experimenten dentlicher hervortreten zu lassen, als es 
bei den unter einander fast gleichen Fallzeiten i geschehen kann, habe ich noch 
zwei neue Rubriken angebracht, eine für k, die grösst-möglichste Geschwindigkeit, 
welche die betreffenden Quecksilberkugeln überhaupt jemals erlangen können und 
eine für T = $r,, die Zeit, nach deren Verlauf die Geschwindigkeit nur noch un- 
merklich — erst in der 8 Stelle merklich — zunimmt, natürlich unter der Vor- 
aussetzung, dass auf dem langen Wege, den die Kugeln in dieser Zeit 7’ durch- 
laufen, sich weder die Schwerkraft g', noch die Dichtigkeit der Luft D’ ändert. 
Die mit Quecksilber angefüllten 6laskugeln. 
er , . T, ß 
S Den a r, 099 og (x) in Zollen in Sec. 
1 3 45,734 | 0,0790623 4,38921.28 | 2,58729.89 | 1,26317.26 | 3077,9 | 63,687 
2 | 3“ 45,426 S> ı4,42367.76 | 2,58730.18 1,28040.36 | 3202,5 | 66,264 
3 19% 45,921 . | 4,36864.67 2,98729.71 | 1,25289.05 ı 3005,9 | 62,196 
4 | 5“ 46,008 | 0,0651453 ı4.36050.,51 2,98729.88 | 1,24881.88 | 2977,8 | 61,616 
5 | 3° 45,678 e 4,39459.30 | 2,58730.17 | 1,26586.13 | 3096,3 | 64,082 
6 | 3° 45,804 = 4,38149.87 2,8730. 1,25931.47 | 3050,7 | 63,123. 
Um zunächst eine Anwendung von den Zahlen in der letzten Rubrik zu geben, 
habe ich für das zweite Experiment berechnet, durch welchen Raum die Kugel 
während 7 — 8r, — 66,264 Secunden in der Luft fallen würde. Unsere obige 
