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gesprochene Misstrauen, so ergiebt sich aus den Versuchen mit den fünf Blasen 
der Widerstandscoefficient 
3051115, 
ein Resultat, welches so wenig von dem aus Newton’s Theorie hervorgegangenen 
d’ = 1, abweicht, dass ich den Wunsch nicht unterdrücken kann, es möchte diese 
Theorie, namentlich dem oben citirten gewichtvollen Worte Poisson’s gegenüber, 
nochmals sorgfältig geprüft werden. Eine vollständige Uebereinstimmung zwischen 
der aufgestellten Theorie und den Experimenten hat Newton selbst nicht erwartet; 
im Gegentheil hoffte er, dass aus den Abweichungen sich die andern bisher nicht 
berücksichtigten Ursachen des Widerstandes der Medien einst würden bestimmen 
lassen, indem er sagt Propos. 40: Haec est resistentia quae oritur ab inertia ma- 
teriae fluidi. Ea vero quae oritur ab elasticitate, tenacitate et frictione partium ejus, 
sic investigabitur.... ar haec 
== F— 21092. F-+2F.L).. 
ex hypothesi quod globus nullam allam patiatur resistentiam nisi quae oritur ab 
inertia materiae. Si vero alıam insuper resistentiam patiatur, descensus erit tardior, 
et ex retardatione innotescet quantitas hujus resistentiae. 
Ich bemerke noch, dass das von mir aus Newton’s Pendelversuchen abgeleitete 
und in $ 42 mitgetheilte d’ — 0,77482 sich zu dem aus seinen Fallversuchen abge- 
leitete 6“ —= 0,51175 verhält wie 4:2,642 und führe in Bezug hierauf folgende Worte 
Newton’s an: Resistentiae igitur per experimenta pendulorum majores prodiere (ob 
causas jam descriptas) quam per experimenta globorum cadentium, idque in ratione 
4 ad 3 cireiter. Das von mir aus einigen Pendelbeobachtungen Bessel’s abgeleitete 
Resultat d‘ = 0,67778 würde für das Verhältniss 4:3 sehr gut passen, da es 3,02 
statt 3 ergiebt. Zu den Gründen, welche Newton an dem eitirten Orte wegen des 
aus Pendelbeobachtungen sich ergebenden grössern Widerstandes anführt, möchte 
ich noch den hinzufügen, dass die Pendel sich fortwährend in einer Luftschicht 
von wirklich constanter Dichtigkeit bewegen, während aus nicht unbeträchtlicher 
Höhe herabfallende Körper doch, streng genommen, aus specifisch leichtern Luft- 
schichten nur schliesslich in eine Luftschicht kommen, welche derjenigen an Dich- 
tigkeit gleich ist, in welcher die Pendel fortwährend sich befinden. 
$ 69. 
Die doppelte Rechnung, zu der ich mich wegen der verschiedenen Annahmen 
über die Schwerkraft g‘ veranlasst fühlte, brachte mich darauf, einen Ausdruck 
für die Aenderung des d’ aufzustellen in Beziehung auf kleine Aenderengen in der 
e s E £ k2 
Schwere. Ich ging dabei zunächst von der Näherungsformel: s — kt — en Log 2 
aus, die ja für die Berechnung der a, mit den Blasen vollständig aus- 
reichte. Weil nach $ 66 k — Fl und © — — — 5 ist, so hatte ich die Gleichung: 
s Ye — t ms _— 
in Bezug auf d’ und g zu differenziiren und erhielt: 
"V2hındg 
Ze 
I) dd = zy 2 3Fig3 
Da es aber auch wünschenswerth schien, einen Ausdruck dieser Aenderungen 
7, wo der Kürze wegen für v Newton’s z, gesetzt ist. 
