34 Sitzungsberichte. 



anderen Stellen sind die Bewegungsrichtungen verschieden. Also wissen wir jetzt, dass die 

 Bahnen beider Massentheilchen die Lage wie in umstehender Figur haben, und dass beide 

 Theilchen sich Anfangs in den Punkten M und N befinden. Beide Ellipsen liegen symmetrisch 

 zu einer von der Sonne S auf MN senkrecht gezogenen geraden Linie SA. Es ist bemerkens- 

 werth, dass der vordere Punkt N auf seiner Ellipse noch nicht soweit ist, als der hintere 

 Punkt M auf der seinigen. Beide stehen gleich weit von ihren Aphelien (L und P) ab, 

 d. h. es ist LM gleich NP, und zwar würde M zur Durchlaufung von LM ebenso viel Zeit 

 gebraucht haben, als N zur Durchlaufung NP nöthig hat. "Würde das Theilchen M die Hälfte 

 seiner Ellipse, nämlich von L bis 1, durchlaufen, so würde es dazu natürlich die halbe Um- 

 laufszeit gebrauchen. Geht es nun aber von M aus, und ist es dann die halbe Umlaufszeit 

 unterwegs , so kommt es weiter als bis in's Perihel 1 , _ und zwar um ein solches Stück Im 

 weiter, als es in derselben Zeit zurücklegen kann, in welcher es in der Sonnenferne die 

 Strecke LM durchlaufen haben würde. In gleicher Zeit macht es aber hier in der Sonnen- 

 nähe einen viel grösseren Weg als in der Sonnenferne LM. Denn das vorher erwähnte zweite 

 Kepler'sche Gesetz lehrt, dass der Radiusvektor in gleichen Zeiten gleiche Flächen bestreicht. 

 Ist also, gemäss den früheren Annahmen Sl etwa der 40000 ste Theil von SL, (welches nahe 

 so gi-oss als SA ist), so muss der Bogen Im etwa 40000 mal so gross als LM sein. Letzteren 

 ergiebt eine leichte Rechnung, also ken it man auch Im. 



Der Punkt X andererseits, wenn er ebenfalls die halbe Umlaufszeit unterwegs ist, 

 kommt noch niciit in sein Perihel p, sondern es lehlt ihm daran das Stück np, welches er 

 in einer ebenso langen Zeit zurücklegen würde, als zum Durchlaufen von NP aufgewandt ist. 

 Man erkennt ohne Mühe, dass np gleich Im sein muss. Führt man die vorher angedeutete 

 Berechnung aus, so findet man, dass der Abstand der beiden Massentheilchen in 

 m und n etwa dv>ppelt so gross ist als ihr anfänglicher Abstand in M und N; 

 und dabei hat sogar der hinterste Punkt M der Wolke die vorderste Stelle m 

 eingenommen. Dies die Veränderung der zweiten Dimension! 



Sehen wir nun, was der gleichzeitige Effekt dieser beiden Veränderungen ist! Zu 

 dem Zweck denken wir uns eine Wolke von der sonderbaren Gestalt einer Kreisscheibe; es 

 sei in der Figur 3 MN ein Durchmesser derselben; die Kreisscheibe stehe dort senkrecht auf 

 dem Papiere, dann ist der auf MN senkrecht stehende Durchmesser die so eben untersuchte 

 zweite Dimension. Der ersten Betrachtung nach drückt sich diese Wolke von Gestalt einer 

 Kreisscheibe mehr imd mehr zusammen, so dass im Perihel ihre Höhe nur noch den 40000sten 

 Theil ihres antänglicnen Durchmessers ausmacht. Gleichzeitig aber verlängert sie sich bis zu 

 einer Ausdehnung, die fast das Doppelte des anfänglichen Durchmessers beträgt. Die Kreis- 

 fläche hat also eine sehr lange und äusserst schmale, fadenartig dünne, Gestalt bekommen; 

 denn ihr längster Durchmesser steht zum kürzesten etwa in dem Verhälniss von 80000 zu 1. 

 — Hat diese scheibenförmige Meteoritenwolke ihren Umlauf vollendet, so hat sie auch ihre 

 nnfängliche Kreisscheibengestalt wieder angenommen. 



3) Wir kommen zu der Veränderung der dritten Dimension. Diese ist dargestellt 

 durch einen Durchmesser der Wolke, welcher in Figur 3. auf dem Durchmesser MN senk- 

 recht steht und auf die Sonne S zu gerichtet ist. In bei- 

 stehender Figur 5. seien M und N die zwei äussersten Theil- 

 chen der W^olke in dieser Dimension, in gleicher Richtung und 

 gleich schnell sich bewegend. Also legt das Theilchen M eine 

 ebenso grosse Strecke zurück als N in derselben Zeit; dem- 

 zufolge ist die von dem Radiusvektor SN bestrichene Fläche 



Figur n. 



