A N:o 2) 



Ziir Theoric der |3-Strahlen. 



Bei der Berechnung der Wirkung eiiies Stromes auf das 

 Elektron e fallen das erste und dritte Glid fort, da die 

 Ladung des Stromleiters = O ist. Umgekehrt fällt das mitt- 

 lere Glied fort, wenn es sich um die Wirkung eines relativ 

 zum Koordinatensystem ruhenden Elektrons e handelt, und 

 nur das erste und dritte Glied bleiben stehen. Das dritte 

 Glied ist, wenn w-Erdgesehwindigkeit, von der Grössenord- 



nung 0,0001 und steht immer neben /l + 



V 



Da eine so 



grosse Genauigkeit bei Messungen iiber Radiumstrahlen nicht 

 erreicht worden ist, können wir auch dieses Glied vernach- 

 lässigen. Ubrigens werden Vernachlässigungen derselben 

 Grössenordning bei der Theorie von Lorentz gemacht. 

 Wir erhalten so fiir die a;-Komponente der Kraftwirkung 





X — p2 



1 + 



_ ee ' {Vx —Vx){Vr —Vy) 

 J.2 c2 



cos (r, x) 



(4) 



Bei den Versuchen von Kaufmann und Buch^erer be- 

 wegt sich das Elektron in homogenen magnetischen und 

 elektrischen Feldern. Ein homogenes magnetisches Feld 

 erhalten wir in dem wir uns eine unendliche Ebene (XY) 

 von Flächen strö men konstanter Dichte und Richtung (Y) 

 durchf lössen denken. Es wird dann Vx = v^ = 0. Bezeich- 

 nen wir die Flächendichte der Leitungselektronen mit Q, 

 ihre Geschwindigkeiten mit Vyi und i;y2j so ist die Flächen- 

 dichte des Stromes 



Wir haben dann in obigen Formeln e durch {)dxdy resp. 

 — {)dxdy, Vy durch resp. Vyi und z;y2 zu ersetzen und iiber die 

 xy-Ehene zu integrieren. Das Resultat wird, wenn noch 

 elektromagnetische Einheiten eingefiihrt werden 



