e'F^ = ~ cos (r, x) 



R. Malmström. (LX 



\,^,E1 Vx'Vx+Vy'Vy+V:/V:: 



2c2 ' 2c2 c2 



(2) 

 ee^ iVx-Vx)(Vr — Vr) , ee^ ax - cix , ee' [ar] cos (r,a;)-[aa;] _ 



r2 c2 "^ r c2 , "^ r c^ 



Um die Theorie in Ubereinstimmung zu bringen mit den 

 Versuchsergebnissen iiber /^-Strahlen, könnte man entweder 



so verfahren, dass man i die Formel (1) anstått l+^-ä einé 



andere Funktion der Relativgeschwindigkeit, 9) (-2)' ^i^" 



fiihren wiirde, welche in erster Annäherung gleich I + ö"^ 



wäre. Öder indem man in die Formel (2) zwei öder meh- 



rere Funktionen von -^ einfiihren wiirde. Man könnte 



c 



z. B. in Analogie mit den Formeln von W. Ritz^) 

 schreiben 



ee' ax—ax , ee ' [ar] cos (r,x)—[ax] 



'^ r c^ ^ r c2 



In dem dritten Glied könnte dann noch a^,' fortgelassen 

 werden und, wenn nötig, das Glied noch mit einer Funk- 

 tion XXi] niultipliziert werden. Das erstere ist, wenn durch- 



fiihrbar, aus mehreren Griinden vorzuziehen. 



Bei meinen bisjetzt erfolglosen Versuche solche Funk- 

 tionen der Relativgeschwindigkeit aufzustellen, welche so- 

 wohl die Versuche von Bucherer als die von Kauf- 

 m a n n richtig wiedergeben, habe ich gefunden, dass man 

 durch eine kleine Veränderung des R iem a nn'schen Ele- 

 mentargesetzes, wobei allerdings die absoluten Geschwin- 



') W. R i t z, Ges. Werke, S. 380. 



