6 R. Malmström. (LX 



keit und magnetischer Feldstärke, sondern verschieden in 

 der Richtung des Stromfeldes und senkrecht dazu, was ja 

 apriori auch möglich sein känn. Von einer speziellen Wir- 

 kung des magnetischen Feldes auf das Elektron kan man 

 also in dem betrachteten Falle nicht reden. Nur wenn 

 9'=^/ angenommen wird und die von Y abhängigen Glie- 

 der vernachlässigt werden können, wird die von diesem 

 Stromfeld ausgeubte Kraft dem Vektorprodukt von Geschwin- 

 digkeit und magnetischer Feldstärke proportional sein. Die- 

 ser Fall soll später behandelt werden. Zunächst wollen wir 

 untersuchen, ob es nicht möglich ist auf dem Boden der 

 vorliegenden Theorie ein homogenes magnetisches Feld her- 

 zustellen, welches diese Bedingung streng erfiillt. Das ist 

 in der That der Fall. Denken wir uns noch die rr^-Ebene 

 von Flächenströmen konstanter Dichte in der Richtung 

 der negativen 2-Axe durchflossen, so entsteht wie im vo- 

 rigen Falle ein nach der positiven a;-Axe gerichtetes homo- 

 genes magnetisches Feld. Um die Kraftkomponenten zu 

 berechnen hat man in den Gl. (7) iy.=iy—0 zu setzen, U 

 mit negativem Vorzeichen zu versehen und iiber die xz- 

 Ebene zu integrieren. Das Resultat wird 



e'Fa;= -V 



.W^\e'V:c'Vg'v,' . 2nL 



2} c^ 



2/ c^ ' \2/ ' d 



, ^ Å^\e'v; 2ni, .l(Ae'Vy'Vy'vJ . 2m, 



Wirken beide Felder zusammen und sind die" Stromdichten 

 gleich, iy = iz=i, so sind die Kraftkomponenten 



e'F^= O, 



; ,, .e'ih'2m cp'-\-w e'Vz .2 .2ni 

 e'Fy= (f+W)--^-= ~-2^ ^2 ' 



■ ,^ , , • .e'Vy'2ni (f)'-\-\ii e'Vy' .2 .2ni 



