A N:o 6) Erwciterung des Riemaiin'sclien Elementargesctzes. 7 



In diesen Formeln ist 2 . 2TJi gleich der magnetischen 

 Feldstärke. Durch Einfiihrung elektromagnetischer Ein- 

 heiten ergiebt sich, wenn die Feldstärke mit H^ bezeichnet 

 wird 



e'F^= O 



e'Fy= ^'t-eV^,, (12) 



Wenn wir hier noch ^—^-^=1 setzen wiirden, so wiirde 



das Elektron in diesem Felde ganz dieselbe Bewegung ha- 

 beu wie nach der ursprunglichen Lorentz-schen Theorie. 

 Zunächst wollen wir aber die Formeln in dieser Gestalt 

 behalten und sie auf die Versuche von Bucherer und 

 K au fm ann anwenden. 



Ein Stromsystem, wie das eben angewandte ist zwar 

 nicht praktisch ausfiihrbar,. Man findet aber dmxh eine 

 einfache, aber etwas umständliche Rechnmig, die deshalb 

 hier nicht angefiihrt werden soll, dass dieselben Formeln 

 ganz streng gelten fiir die Bewegung eines Elektrons in 

 einer unendlich lan gen Spule mit kreisförmigen Querschitt, 

 und infolgedessen mit grosser Annäherung auch fiir eine 

 im Verhältnis zum Durchmesser länge Spule. Es ist des- 

 halb nicht unberechtigt, diese Formeln auf die Versuche 

 mit ,ö-Strahlen anzuwenden. 



Bei den Versuchen von Bucherer bewegen sich die 

 Elektronen von der Mitte eines kreisförmigen Kondensators 

 (XY-Ebene) und das magnetische Feld ist senkrecht zum 

 Elektrischen v gerichtet (X-Axe). Die Kraftkomponenten 

 werden durch Kombination der Gl. (9) und (12) erhalten. 

 Die Bewégungsgleichungen sind also 



