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ÅA N:o 3) : Zur Theorie der Elektrodynamik. 3 
nicht nur einen Äther gibt, sondern dass jedes Elektron 
einen Äther hat, den es bei seiner Bewegung mit sich fährt. 
Da der Äther im elektromagnetischen Sinne ein polarisier- 
barer Körper ohne Masse ist, so liegt hierin durchaus nichts 
absurdes. 
Eine auf dieser Grundlage aufgebaute Theorie muss 
die Bedingungen erfällen, dass erstens die Ausstrahlung 
nur von der Beschleunigung und dass zweitens die gegen- 
seitige Wirkung zweier Elektronen nur von ihrer relativen 
Bewegung abhängt. Der ersten Bedingung genägen wir 
dadurch dass wir in dem L or e n tz'schen Ausdruck fär die 
Feldstärke eines Elektrons das die Absolutgeschwindigkeit 
enthaltende Glied fortlassen und den täbrigen Gliedern eine 
unserer Grundvorstellung entsprechende Form geben, der 
zweiten Bedingung in dem wir das von Riem ann?!) auf- 
gestellte Grundgesetz zu Hilfe nehmen. Wir können uns 
also etwa folgendermassen ausdräcken. 
Wenn sich ein Elektron bewegt, so ist die Feldstärke 
in dem Äther des Elektrons definiert durch die Formel 
; GAN SM 
EC =— grad + . [ | ll 
c? 
oder die x-Komponente 
ar) CoS (r, Xx) — [a] 
cé 
e e | 
Gä 72 COS (r,x) + S 
Hier bedeutet e die Ladung des Elektrons, r den Abstand 
des Aufpunktes, a resp. [a,] und [a,], die Beschleunigung und 
Ö 5 é , r 
Hessenspitomp. wr-kicktung von röresp. « sur Leto f=— => 
(6 
Yr, einen Einheitsvektor und c die Lichtgeschwindigkeit. Diese 
Formel gilt fär ein mit dem Elektron bewegtes Koordinaten- 
system. Das elektrostatische Feld wird also unverändert 
mitgefuährt und nur durch die Beschleunigung erfolgt eine 
SSelbrwier e,. nl ekterenrtat. und Ma gmetism Ts 5 98,99 
und tac. d..math. Wiss. Bd Vv Art. R eiff-Sommerfeld: 
?) Abraham-Foppl, Teil II. 
