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NT. 
4 | R. Malmström. i (LIX 
Ausstrahlung. Föär ein schwingendes Elektron erhält man 
die elektrische Feldstärke wie sie die Theorie von Lorentz 
in der Wellenzone gibt. 
Wenn sich nun ein zweites Elektron mit der Ladung e” 
in dem Felde (Äther) des ersten Elektrons bewegt, so erfährt 
es eine Kraftwirkung die erstens ein Glied e' € enthält, ausser- 
dem aber andere Glieder die von der Bewegung relativ zum 
Felde (Äther) abhängen. Wir denken uns ein Koordinaten- 
system, welches eine gleichförmige geradlinige Translations- 
bewegung hat. In diesem System seien die Koordinaten 
der beiden Elektronen xyz und r'y' z',ihre Geschwindigkei- 
ten v und Vv”, so dass die Geschwindigkeit des zweiten Elek- 
trons in dem mit dem ersten bewegter Koord. system u = 
v' —V oder ; 
u? = (ov; = vi) + (vy — vy)? + (vx — vx). 
Es wird dann die x-Komponente- der von der Relativbewe- 
gung abhängigen Kraft -- 
ÖRTER Hu d NOM [reevene 
ÖX NIT 2C dt öv, Vr 2c? 
und die x-Komponente der ganzen Kraft 
Le Ra 0 I ee' u?N (GG) i | 
; brad | 
RR EE 
r 
Wenn die in Betracht kommenden Abstände klein sind, 
können wir im letzter Glied die Beschleunigung fär den 
Augenblickt einfähren. Es ist aber 
Up — 
— G(X — CL) + ayly' — Y) + ale — 2) 
5 
ar COS (r, C) — ax !) 
— , 
Ox r 
(ölen 
SR lock ert. 
