6 R. Malmström. ESR 6 Dj P.S 
und folglich das Glied 
Ox 
Er Ne (ET olÅ os 
TEE Ner OS NG 
schreiben können und dieses uber den geschlossenen Strom- 
kreis integriert den Wert Null ergibt. Schliesslich verschwin- 
det das elektrostatische Glied, wenn wir zunächst den Leiter 
als ungeladen ansehen. Es bleibt also das Glied 
(4) - = 
Ox To2e 
uäbrig. Die Geschwindigkeit u ist hier gleich der Geschwin dig- 
keit der strömenden Elektrizität relativ zum Leiter. Bezeich- 
nen wir die Dichte der positiven und die gleich grosse der 
negativen strömenden Elektrizität mit o, die Geschwindig- 
keiten mit v, und v, und ein Volumelement im Stromleiter 
mit dS, so haben wir eu? durch 
O(v,? — va?)dS 
zu ersetzen. Die von dem Stromelement ausgeäbte Kraft 
hat demnach das Potential 
0(v;? — va?)dS 
2rc? 
Eine solche Kraft wird auch auf die in jedem Leiter befind- 
liche Elektrizität ausgeubt und hieraus folgt dass alle Leiter 
in der Nähe eines konstanten elektrischen Stromes geladen 
werden. Bezeichnen wir also das Potential der ruhenden 
Elektrizität mit q, das oben angegebene der strömenden 
Elektrizität mit w, so muss in jedem Leter 
p + w=konst. 
