RR Karl F. Lindman. (LIX 
varest a, såsom förut, betecknar ljudets hastighet i det fall, 
att friktionen och värmeledningen kunna försummas, och 
b den hastighet, varmed ljudet skulle fortplanta sig, om dess- 
utom inga temperaturvariationer till följd av täthetsför- 
ändringar förekomme (= det Ne wton'ska värdet på 
ljudets fortplantningshastighet i fria luften). Vidare är 
u= IN då n utgör koefficienten för den inre friktionen och 
0 c 
: Ne ; k 
o gasens täthet i tillstånd av vila, samt v = —, då & beteck- 
N 7 c O 
nar gasens värmeledningsförmåga och c dess specifika värme 
vid konstant volym. Med användning av en avM ax well 
uppställd formel för 1, erhåller man för luft av temperaturen 
+15” C, då 1 m tages till längdenhet, /u=0.0039. Man har 
. a FSE SSR o 
vidare a CU = 1:1874: och Vv =0:0057?) och erhalter 
sålunda slutligen (då längdenheten utgöres av 1 m) y= 
0.00588. 
Kirchhoff's undersökning hänför sig endast till det 
fall, att det av rörets vägg affekterade gasskiktet utgör en 
försvinnande del av hela den i röret inneslutna gasen, 
vilket kan anses inträffa hos relativt vida rör. På ett all- 
männare sätt har problemet sedermera behandlats av lord 
Rayleigh?). Jämte nyssnämnda speciella fall, i vilket 
han kommer till alldeles samma resultat som Kirchh off, 
tager lord Rayleigh även i betraktande det andra 
extrema fall, som inträder, då det genom friktion påverkade 
gasskiktet sträcker sig över rörets hela tvärsektion, vilket 
i verkligheten måste förekomma, då rörets inre diameter 
är tillräckligt liten: För sistnämnda fall härleder han formeln 
1) CI Maxwell, Phil. Trans., 156, p. 249; 1866. 
?) Se J. Violle och Th. Vautier, Ann. de Chemie et de Phys., 19, 
p. 324; 1890. 
3?) Theory of Sound, II, 2:dra uppl., p. 312—328; 1896. 
