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2 Jarl A. Wasastjerna. (LXII 
Achsen der Parabeln fallen mit der x-Achse zusammen, und 
die Gleichungen fär die Parabeln & = konstant und 7 = kon- 
stant sind 
Berechnet man die Impulskoordinaten p 
p , SO fin = 
det man i 
pv” Ps 
Py = konstant, p.= VA» P,= NAM) 
wobei AA und /, einfache rationale Funktionen darstellen. 
Die Quantenbedingungen lauten 
| | 5 
fpdö=n,h, fP,dn = fraydg = nsh.' 
TEA | => 0 L. ; 
Da nach der Annahme n, + n, + n, = n = 1 und da ferner 
nach Bohr ns; +0 ist, so folgt TA 
| 27 i 
fpgdé = fp,dn =02- IPadgs 
+> <> OR 
Die der Quantenzahl n =1 entsprechende Bahn ist also 
ein Kreis, der durch die Gleichungen y? + 22 =r2, x = kon- - 
stant eindeutig bestimmt ist. $ 
$ 2. O bezeichne den positiven Kern und P das Elektron. 
Den Vektor PO dräcken wir durch s'" aus, während r den = 
senkrecht zur x-Achse stehenden Vektor von der Drehungs- 3 
achse des Elektrons (der x-Achse) bis zu dem Punkt P be- 
zeichnet. Das Moment des durch die Ladungen konstituier- 
ten Dipoles ist mithin p' =es'. Das äussere elektrische 
Feld, dessen elektrische Feldstärke durch den Vektor e? an- 
gegeben wird, fäöhre langsame periodische Schwingungen aus, 
wodurch die Bahnelemente adiabatische Veränderungen 
erleiden 2). Wir bilden das Integral | 
1) P. Ehrenfest, Ann. d. Phys. 51, 327 (1916). Vgl. auch J. M. Bur- I 
gers, Ann. d. Phys. 52, 195 (1917). : & 
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