Lichtbrechung und Atombau. S 
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LM 
Järd9=s 
0 
und nehmen [s]<<|s']o]r|So an, wo o = dem Bahn- 
radius för et =0. Die Bewegungsgleichung fär den Punkt 
P erhält das Aussehen 
d?s' 
är fp? 
wo F” die elektromagnetische Kraft bezeichnet, die im 
Punkt P auf die Ladung 1 wirkt. Da 
Fet Fe [vh'], 
wo h” den magnetischen Vektor des äusseren F eldes bezeich- 
net und v die Geschwindigkeit des Punktes ist, und da 
|v | << ec, können wir F” = e" setzen. Substituieren wir weiter 
in dem Zähler der Gleichung (1) s' = s — r, so erhalten wir 
unter gleichzeitiger Beräcksichtigung von |s'|co|r|+0 
Bs e& dr 
mp + os ÖR (&) 
Infolge der Polarisation ist jedoch die auf das Elektron 
wirkende äussere Feldstärke e” + E, wo E die äussere NS 
- stärke im Äther ist. Wir setzen mit Planck et =E EE 3 zxP, 
wo P die Polarisation ist, und beachten, dass 
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-X fra =e5-|s s'dy=N'es, 
0 
wo N' die Zahl der Atome per cm? ist. Ferner bestehen 
zwischen der elektrischen Verschiebung D, der Feldstärke E, 
der Polarisation P und dem Brechungsexponenten u bekannt- 
