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Im zweiten Falle erhält man fiir diese Kraft denselben 

 Ausdruck. Wird nämlich die Zeit, vvelcher das Moleciil braucht 

 um den Durchmesser des Schwingungsramnes mit der ( le- 

 schwindigkeit u durchzulaufen, mit t bezeichnet, so hat man 



u 



und wenn die Zeit, welche das Moleciil in den Wendepimk- 

 ten verweilt, gegen t verschwindend klein ist, wie hier an- 

 genommen wird, so ist die Schwingungszahl 



1 u 



*^ = "7" = .T" ' 



t 2 r 



die Bewegungsmenge, welche die Oberfläche des Schwin- 

 gungsraumes in der Zeiteinheit empfängt, öder die aiif die 

 Oberfläche in Folge der Schwingungen des Moleciiles wir- 

 kende Kraft somit 



n ■ 2 mu = 



r 



Die zwei hier behandelten Fälle diirfte man als die 

 äussersten betrachten können, so dass jede andere Schwin- 

 gungsform, welche vorkommen känn, hinsichtlich ihrer Grund- 

 art wahrscheinlich zwischen diesen beiden liegt. Man diirfte 

 daher annehmen können, dass derselbe Ausdruck fiir die auf 

 die Oberfläche des Schwingungsraumes in Folge der Mole- 

 cularbewegung wirkende Kraft, welchen wir in den behan- 

 delten Fallen erhalten haben, auch in anderen Fallen we- 

 nigstens annähernd gtiltig bleibe. 



Was den zweiten Fall betrifft, so ist es nicht anzuneh- 

 men, dass eine solche Molecularbevvegung, d. h. geradlinige 

 Schwingungen mit constanter Geschwindigkeit, bei den fe- 

 sten Körpern in der Wirklichkeit jemals vorkommt, sondern 

 es ist wahrscheinlich, dass die Moleciile, wenn sie sich ge- 

 radhnig bewegen, harmonische Schwingungen ausfiihren. 

 Wird die Geschwindigkeit, mit welcher das Moleciil den 



