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beit, zu welcher ein Theil der dem Körper mitgetheilten 

 Wärme verbraucht wird. Wenn die Erwärmung unter con- 

 stantem äusseren Driicke vorsichgeht, so ist fiir eine unend- 

 lich kleine Temperaturerböhung dt die verrichtete Arbeit 



mu" fdr \ 



r \dtjp 



dt 



Ist dagegen das Volumen constant, so bekommt man fur 

 die von der Kraft - bei derselben Temperaturerböhung 

 verrichtete Arbeit den Ausdruck 



mu'^ l''dr\ , 

 r \dtj^ 



Bezeichnet man die specifische Wärme bei constantem Drucke 

 in mechanischen Einheiten mit Q,, die specifische Wärme 

 bei constantem Volumen in denselben Einheiten mit C„ und 

 das Gewicht eines Moleciiles mit g, so sind die Wärmemen- 

 gen, die jedes Moleciil bei den genannten Zustandsänderun- 

 gen von aussen empfängt Cp-q-dt und C^-q-dt 



Die Differenz dieser Wärmemengen und die der oben 

 erwähnten Arbeiten diirfte man nun ohne grossen Fehler 

 als gleich gross annehmen können. Unter dieser Vorausset- 

 zung hat man « 



öder, auf Grund der Gleichung (2) 



mir 



r 



Aus der Gleichung (c) ergiebt sich 



, . fdr \ Ih 



(o) 



= {Cp-C,)q. 



dtjp~ 2{l-\-M) T' 



