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Drucke abhängig ist und eine besondere Besprechung zu 

 verdienen scheint. In der hier vorliegenden Arbeit werde 

 ich diese Eigenschaft und einige damit in nächstem Zusam- 

 menhange stehenden Fragen etwas ausfiihrlicher behandeln. 

 Da aber die gennante Eigenschaft der Grösse h nicht an der 

 besonderen Form der Molecularbewegung gebunden ist, wel- 

 che in der besprochenen Arbeit angenommen wurde, son- 

 dern auch bestehen bleibt, wenn die Moieciile irgend einem 

 anderen Bewegungsgesetze folgen, vorausgesetzt nur, dass die 

 iibrigen von uns gemachten Grundannahmen iiber die Mole- 

 cularbewegung giiltig bleiben, so werden wir den in unse- 

 ren friiheren Arbeiten vorkommenden Ausdriicken, welche 

 von der Beschaffenheit der Molecularschwingungen abhän- 

 gig sind, hier eine allgemeinere Form geben. 



Nach den in diesen Arbeiten gemachten Annahmen 

 gilt fiir einfache isotrope feste Körper die Gleichung: 



(2) ÄTt} + Y = '^''^- 



Hier ist / die von der Bewegung eines jeden Moleciiles her- 

 riihrende, nach aussen gerichtete Kraft, r die Amplitude der 

 Schwingungen, E das mechanische Wärmeäquivalent, Cp die 

 in Calorien gemessene specifische Wärme bei constantem 

 Drucke und K eine von der Temperatur und der materielien 

 Beschaffenheit der Körper unabhängige Gonstante, die dem 

 Zuwachse der kinetischen Energie eines Moleciiles bei einer 

 Temperaturerhöhung um 1 ° proportional ist. 



Als allgemeinen Ausdruck fiir / bekommen wir nach 

 denselben Annahmen 



(3) f=^-^^ 



wo fj, einen nur von der Form der Schwingungen abhängi- 

 gen Zahlenfactor bezeichnet. Sind die Schwingungen gerad- 

 linig öder kreisförmig mit constanter Geschwindigkeit, so ist 

 ^u=:l. Wenn dagegen die Moieciile geradlinige und harmo- 



