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 die entsprechende Schwingungszahl 



Ttr 



lind die in der Zeiteinheit abgegebene Bewegungsmenge öder 

 die Kraft, mit weleher das Moleciil in Folge der Bewegung 

 nach aussen wirkt, 



(1) f = n-2mU=.-'^ .---• 

 ^ ^ -^ nr 



Diese Kraft denken wir uns als nach allén Seiten gleich- 

 mässig wirkend, was der Annahme entspricht, dass jedes 

 Moleciil in der Zeiteinheit nach sehr vielen verschiedenen, 

 im Raume gleich vertheilten Richtungen sich bewegt. 



Die Amplitude r definiren wir, wie friiher, als die halbe 

 Zunahme des mittleren Abstandes zweier Nachbarmoleciile, 

 wenn der Körper unter constantem Drucke vom absoluten 

 Nullpunkte bis zu der Temperatur erwärmt wird, welche der 

 Körper besitzt. Bezeichnet man den genannlen Abstand bei 

 der absoluten Temperatur T mit I und beim absoluten 

 Nullpunkte mit /'o, so ist hiernach 



{a) 2r = X — I' Q . 



Wir bezeichnen nun mit ;.o und To die Werthe von X und 

 T beim Gefrierpunkte, mit h^ den mittleren linearen Ausdeh- 

 nungscoefficienten zwischen diesem Punkte (als Anfangs- 

 punkt) und dem absoluten Nullpunkte, mit t die vom Ge- 

 frierpunkte gerechnete Temperatur des Körpers, mit t' den 

 entsprechenden mittleren Ausdehnungscoefficienten und mit 

 h einen Ausdehnungscoefficienten, der durch folgende Glei- 

 chung definirt wird : 



Dann bekommen wir aus (a) 



(2) r^>4^. 



