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Beim Zuriickkehren des Molectiles nach der Gleichgewichts- 

 lage wird dieselbe Arbcit von der Kraft verrichtet nnd die 

 kinetische Energie des Molecäles wächst wieder bis zum 

 maximalen Werth. 



Wir nehmen nun an, dass die Temperatur des festen 

 Körpers diejenige ist, bei welcher der Körper schmilzt, öder 

 nur imendlich wenig kleiner, so dass die Schmelzung eben 

 noch nicht eingetreten ist. Werden die der Schmelztem- 

 peratur entsprechenden Werthe von U und iv mit U^ und v\ 

 bezeichnet, so ist dann 



m Ui^ 

 (n) -^^— = ir,. 



Wenn nun die Arbeit ti\ auf dem Wege von O nach A 



nicht auf Kosten der kinetischen Energie des Moleciiles 



ausgefiihrt wird, sondern auf Kosten von Wärme, welche 



von Aussen dem Körper mitgetheilt wird, und diese 



eben zu jener Arbeit hinreicht, so wird die kinetische 



Energie des Moleciiles bei der Bewegung nicht vermindert, 



m U ^ 

 sondern ist noch in A unverändert = 9~^"' Dann muss 



aber das Moleciil kraft des Beharrungsvermögens iiber den 

 Wendepunkt hinaus sich weiter bewegen, und da der Kör- 

 per an der Grenze des fliissigen Zustandes sich befmdet, 

 so giebt es jenseits dieses Wendepunktes keinen neuen 

 Wendepunkt mehr, sondern die oscillatorische Bewegung 

 der Moleciile verwandelt sich jetzt in eine fortschreitende 

 und der Körper schmilzt. Im Mittel muss aber die kineti- 

 sche Energie jedes Moleciiles auch im fliissigen Zustande 



'}Tl lJ ^ 



den Werth — —- beibehalten, falls keine neue Wärme von 



Aussen zugefLihrt wird, denn die einmal beim Schmelzen zu- 

 gefiihrte Wärme ist zur oben genannten Arbeit vollständig 

 verbraucht. Wenn aber die Temperatur des Körpers im fe- 



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sten Zustande durch die maximale kinetische Energie — ^ 

 bestimmt wird und diese auch im fliissigen Zustande als 



