276 



Uin diese Goordinaten von der Einwirkung der Zenith- 

 attraction zu befreien, habe ich dieselbe fiir lO'^ 44"^ mitt- 

 lere Ortszeit bestimmt, welche das Mittel der Zeiten der ein- 

 zelnen'am 25 Januar angestellten Beobachtungen ist. Nimmt 

 man als einen genäherten Werth der scheinbaren Elon- 

 gation des Radianten vom Apex 89°. 5 an, so beträgt die 

 Zenithattraction ^) bei dem oben angeiiihrten Zeitpunkte 

 0° 49' und die anzubringenden Gorrectionen sind : die in 

 AJS = — 12', die in Decl. = — 49'. 



Es steht noch ubrig die Einwirkung der täglichen Aber- 

 ration zu beriicksiehtigen. Die beschleunigte Fallgeschwin- 

 digkeit der Meteore, die mittlere Bahngeschwindigkeit der 

 Erde als Einheit genommen, ist I.077, die Rotationsgeschwin- 

 digkeit des Beobachtungsortes auf dem irdischen Parallel 

 0.013. Die fraglichen Gorrectionen sind demnach: die in 

 AB = —l'' 19', die in Decl. = + 2'. 



Mithin findet sich die wahre Position des Radianten: 



AB = 100° 10', Decl. = — 59° 12'. 



Verwandelt man Rectascension und Declination in Länge 

 und Breite, wobei die mittlere Schiefe der Ekliptik zu An- 

 fang des Jahres 1900: £ = 23° 27' 8", anzuwenden ist, so 

 findet man: 



L = 126° 52', ^ = — 81° 20'. 



Nimmt man jetzt an, dass das Maximum der Häufig- 

 keit der Sternschnuppen Jan. 25.5 stattfand, so ist die fiir 

 die Epoche des Radiationspunktes geltende Sonnenlänge, 

 sowie der Logarithmus des geocentrischen Abstandes: 



O = 305° 13', log i^ = 9.9 9 3 3. 



Man erhält somit fiir den Sternschnuppenstrom folgende 

 parabolische Elemente: 



*) C. f. ScHiAPARBLLi : Entwurf einer astronomischen Theorie 

 der Sternschnuppen. Deutsch von G. v. Boguslawski. Stettin 1871 

 S. 109. 



