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alle folgenden Punkte M fortgesetzt und schliessen sich 

 wieder in J/i durch die Geradenpaare Fn Mn, Fn Mi und 

 GnMn, GnM^. Ill jedeoi Punkte M haben wir somit vier 

 gespannte Geraden, die vier Spannkräfte Q, Q', R, B' liefern, 

 welche die Componenten der Gegenkraft P' seiii miissen, 

 deren Richtungen aber io keiner besonderen Beziehung zu 

 den Richtungen der virtuellen Geschwindigkeiten stehen. 



Da die Kräfte F K, OL senkrecht gegen die unbe- 

 weglichen Curven sind, welche sie vertreten, so haben wir 

 die Gleichungen 



Qi cos 61 + Q2 cos 1)2 = O, Bl cos c^ -\- 1^2 c^s Cg' = O 

 Q2 cos 1)2 + Qs cos ^3' = O, R2 cos C2 + JRi cos c^' = O 

 (13) 



Qn-i cos hn~i -f- Qn COS &,/ := O, Bn-i COS Cn-i + B,/ COS €,/ =0 

 Qn COS hn -j- ^/ COS &i' = O, Bn COS Cn -\- B^ COS C^' = O, 



wo c, c' Winkel von derselben Bedeutung an den Punkten 

 G wie 1), h' an den Punkten F sind. Weiter gelten, wegen 

 des Gleichgewichts der Punkte Jf, die Gleichungen 



Pi cos «i 4- (5i cos /?i + Q/ cos ,/S/ -f- _Bi cos j-j 



+ P/ cos Yl = O 



Pa cos «2 + ^2 cos ^2 + ^2' cos /^a' + -^2 cos /^ 



+ P2'COSJ'2' = 



(14) 



Pn COS «n + Qn COS /i^^^ + Q,/ COS ^n + P« COS J'„ 

 4- P„' cos y,/ = O, 



WO die Winkel y j'', den Winkeln fi /S' entsprechen. Zu den 

 Gleichungen (5) kommen noch folgende Gleichungen 



cos ^'i åS-i + cos Cj (Jtti = O, cos C2 Öt^^ + cos J'2' ds2 = O 

 cos }'2 dS2 -\- cos C2 (5z:2 = o, cos C3' (^r2 + cos /g' (J^g = O 



(15) 



cos }'„ dSn -\- cos Cn Ötn = O, COS ("i' (fr„ + COS }'/ ÖS^^ = O, 



