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ten in den Endpnnkten des Elementes. Ihre Resultante ist 

 daher unendlich klein, d. h. die Kräftei^Z", (r L sind gleich 

 NuU und die Kraft Q repräsentirt die Spannung längs der 

 Gurve. 



17. In den Theilen des materielien Systemes, welche 

 feste Körjjer sind, existiren nun solche Spannungscurven, 

 nämlich die Curven der Hauptspannungen, welche zu je 

 drei in jedem Punkte des Körpers sich orthogonal schneiden. 

 Vom Angriffspunkte einer äusseren Kraft (öder einer Span- 

 nungs- öder Widerstandskraft, welche von der Verbindung 

 des Körpers mit den iibrigen Theilen des Systems herriihrt.) 

 gehen daher im allgemeinen drei Spannungscurven heraus, 

 welche den drei Geraden in 14. entsprechen. 



Wirkt die äussere Kraft normal auf dem Flächenele- 

 mente, muss man fiinf Spannungscurven annehmen, von de- 

 nen vier kreuzvveise geordnete in der Aussenfläche liegen, 

 die fiinfte senkrecht auf ihr steht. 



In specielleu Fallen können eine öder zwei von den 

 Hauptspannungen gleich Null sein. 



Anstått Spannungscurven känn man zweckmässiger 

 Spannungs fibern von rectaugulären Querschnitte annehmen, 

 welche im allgemeinen von der Fläche des Körpers schief 

 abgeschnitten werden; im schneideuden Flächenelemente 

 känn man sich die äussere Kraft als wirkeud denken. 



Ein parallelipipedisches Element des Körpers gehört 

 dreien Spannungsfibern; die Seitenflächen des Elements leiden 

 paarweise Spannungen öder Drucke, die sich unendlich wenig 

 von einander unterscheiden. Folgt man einer von diesen 

 Fibern, heben sich die Spannungen auf ihren Seiten auf; 

 die Fiber erfiillt die in 16. angegebenen Bedingungen und 

 känn als eine materielle Entwickelung der DuHAMEL'schen 

 Ketten betrachtet werden. 



Zwei einfachere Fälle mogen hier erwähnt werden. 



Ein Prisma mit auf den Seitenflächen senkrechte End- 

 flächen wird durch normale Kräfte, die gleichmässig auf den 



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