Einleitung. 



iJenutzen wir folgende Bezeichnungen: 



e ist die maximale Dampfspannung, welche der Temperatur t des tro- 

 ckenen Thermometers entspricht. 



e' , die Spannkraft der Dämpfe, die bei der Temperatur t' von dem be- 

 feuchteten Thermometer ausgesendet werden. 



e" ist die Spannkraft der Wasserdämpfe in der Luft, der Taupunkt- 

 temperatur /" entsprechend. 

 R.F., die relative Feuchtigkeit, das Verhältnis der vorhandenen Dampf- 

 spannung zu der maximalen. 



Dann haben wir folgende vereinfachte Gleichungen: 



e" I oo 



(i) : e" = e' — a{t — /') und (2): RF = — • 100 oder = e' 



e e 



Weil nun die Dampfspannung verschieden ist über Eis und über 

 Wasser bei derselben Temperatur, so w^erden diese Gleichungen, wenn das 

 Wasser auf dem befeuchteten Thermometer gefroren ist, nicht mehr ein- 

 deutig sondern zweideutig. 



Nach der obigen Definition des e' , die für jede theoretische Behandlung 

 der Ps3xhrometerfrage notwendig ist, wird jedoch diese Zweideutigkeit für 

 Gleichung (i) aufgehoben: e' ist die maximale Dampfspannung über Eis 

 bei der Temperatur /'. 



Aus der Gleichung (2) lässt sich die Zweideutigkeit nicht entfernen. 

 Wollen wir aber die relative Feuchtigkeit so berechnen, dass wir in Ueber- 

 einstimmung mit dem (korrigierten) Haarhygrometer bleiben, dann müssen 

 wir e gleich der Dampfspannung über Wasser setzen, die ja auch tatsäch- 

 lich die maximale ist. 



Wir können also, für t'<Cp°, ganz dieselben Gleichungen benutzen wie 

 für f^o, indem wir e' aus den »Eisdampftafeln«, dagegen e aus den »Was- 

 serdampftafeln« herausnehmen. Hier werden immer Juhl ins Dampfspan- 

 nungstafeln vorausgesetzt. 



Vid.-Selsk. Skrifter. I. M.-N. Kl. 1907. No. 3. 1 



