CARL STØRMEK. [M.-N. Kl. 



Donc, en introduisant cette fonction <1> dans l'ccination (5) il viendra 



di\ dt) dt 

 ce qui peut être intégré immédiatement et donne: 



/22 ^ = r2> + ^ (III) 



ai 



a étant une constante d'intégration. 



En combinant les équations (II) et (III), on déduit la relation suivante: 



.R- 



d(p <P -\ - a 



Comme dans ma note dans W^Archiv etc.», cette équation (IV) est 

 susceptible d'une interprétation géométrique importante. 



En effet, si l'on désigne par 8 l'angle que fait la tangente de la 

 trajectoire avec le plan passant par l'axe des z et le point considéré, on a 



R -,- = sin Ö; donc 

 ds 



■a <Z> + « 



sui 6 = 



«.j/c-^-i- <''"' 



Comme sin Ö est compris entre — /et -{- i, les inégalités 



■f 



R.l C 



2^i < ' (V) 



r 



définissent les parties de l espace dont la trajectoire ne peut sortir. 



3. Considérons le cas particulier où le champ magnétique est dû à 

 un aimant élémentaire de moment M placé à l'origine avec son axe le 

 long de l'axe des z et le pôle sud A^ers les z positifs. Alors 



y=^ij^ (7) 



et 



-èV _ 3 MRz 



dR ~ r^^ 



dV^ Mjjz^ —r'^) 



dz ~ r^ 



