ü. K. scMiøiz. M.-N. Kl 



das heisst ungefälir 1,3 ro ^ des \V( rtcs. Wird mit f{^.^ dividiert, kann 

 daher die Gleichung unter die Ffjrni 



{So — 73 0) - Bo ^~^^^''' + /!■ 4- fn + ///> + nie =0 II 



s 4') 



gebracht werden, wo k, a, h und c als konstant zu betrachten sind. 

 Nach dem Vorhergehenden ist indessen 



^^- ^'^-^ = — ß . cos 2ff + ^ 

 was in II eingesetzt, ergibt 



{So — Bo) — Bo {— ß cos 2r/)) — -- Jg 4" ^' + f'^ + iif' + >it(^ = 

 = (So — Bo) — Bo {— ß cos 2rp) -]- k^ -\- ta + iih -[- nie = o ; III 



da Jg klein sein muss, kann man nämlich den Faktor Bo als konstant 

 betrachten und das Glied — ~ Jg mit der Konstante k vereinigen. 



Bei den Observationen auf der Flachsee und auf der Tiefsee ausser- 

 halb des Küstenrandes ist der obenstehenden Gleichung hinzuzufügen: 



Bo , 

 z, = — Xl 



W Bo , 



respektive Xo = — /o • 



Um näher zu untersuchen, wie es sich draussen auf dem Ozean mit 

 der Schwerkraft verhält, habe ich die Observationen auch unter der X'or- 

 aussetzung berechnet, dass die Acceleration g auf dem Ozean zu 



Å^" = ^'4.'; i^— ß' ^^^ ^?) 

 angesetzt werden kann ; hieraus folgt 



^g = g — ^n = ig'ir, - ^45) — iß'g'in — ß i'45 ) ^'t)-^ 2r/) = / — (7 cos 27). 

 In der Gleichung 111 wird dann auf der linken Seite das Glied 



I r ... . f Bo 



-f- G COS 2(p hmzuzutügen sem, wo n = — (T ist. 



Mit Rücksicht auf die Berechnungen ist zu bemerken, dass ich die 

 Beobachtungen mitgenommen habe, die über einer Meerestiefe zwischen 



