1922. No. 2. SUR UNE CLASSIFICALION DES ACCP:LÉRATI0NS ... 3I 



la nature. Il devait en particulier constituer un théorème général pour la 

 mécanique. 



Pour iixer les idées, Ostwald fait d'aliord la remarque, qu'un point 

 matériel libre qui tombe dans le champ de gravitation, et qui, assujetti à la 

 seule condition de respecter le théorème des forces vives, pourrait se 

 mouxoir de plusieures manières différentes, suit la trajectoire qui donne, à 

 chaque instant, la plus grande transmission de l'énergie ("Energieumsatz") 

 pour l'unité de temps. 11 énonce ensuite le théorème suivant: 



" J^o/i allni iitöi^liclicn Eii('riiiciiiii:i<nii(il!tngcn icinl (//r/r///<^c riiiirctcu^ 

 KH'lchc in i^(\a;rl)ciirr Zeit dm i^rößt niöi^iidicii (^insn/z cri^i/tt.'' 



(Parmi toutes les transformations d'énergies possibles, celle qui se 

 présente réellement, donne, pour un intervalle de temps donné, la plus 

 grande transmission (d'énergie) ). 



Tout phénomène dans la nature est une transmission d'énergie, une 

 quantité d'énergie qui passe d'une forme à une autre. C'est cette quantité 

 par rapport au temps que le grand "énergéticien", qui fut Wilhelm Ost- 

 wald, envisage dans son théorème. On pourrait emprunter à l'hydrody- 

 namique et à l'electromagnetisme le mot Jhtx, et dire que le théorème ost- 

 waldien affirme que, dans tous les phénomènes de la nature, le ^^ßux d^iiergie" 

 est toujours le plus grand possible. 



Il s'agit évidemment d'un maximum lié, puisq'il faut d'abord écarter 

 l'ensemble des transformations d'énergies dites "impossibles". Outre les 

 conditions spéciales qui s'imposent dans chaque cas particulier (liaisons), il 

 existe cette condition universelle que constitue la loi de la conservation de 

 l'énergie. Tous les phénomènes doivent se présenter comme des vraies 

 "transformations", et non comme des pertes ou des créations d'énergies. 

 Pour les problèmes de la mécanique, cela revient à dire que le théorème 

 des forces vives doit être respecté. 



Ostwald a formulé son principe analytiquement de la manière suivante : 



où J £" est l'énergie transmise pendant le temps . \i, et (i signifie une diffe- 

 rentiation totale par rapport à tous les paramètres dont dépend l'ensemble 

 des transformations d'énergies possibles au moment donné. Ostwald re- 



marc[ue que cet énonce tait voir seulement (|ue — — atteint un extremum. 



11 ajoute qu'un minimum peut se présenter dans certains cas. 



Aucune démonstration de ce théorème hardi n'a, à ma connaissance, 

 été publiée par l'illustre sa\ant, et le principe a fait naître une discussion 

 assez vive. Néamoins, la question n'a point été tranchée détinitivement. 

 Le mathématicien hongrois, M. Z. Gyösö, a prononcé il-3'-a dix huit ans, 

 dans "Ann. dry Physik" un jugement apparemment décisif. Malheureuse- 

 ment, le point de depart de M. Gyösö (Hait, nous le verrons ]-)lus loin, inexact. 



