EDGAR B. SCHIELIJROI'. M.-N. Kl, 



ixi" = 0; Xi" = Xi") SOUS les conditions 



()A^ <^:f:F- ri = f) [iiiii Xi "- - iXi Xi ") --= . 



Et puisc|LK', de plus, le "point" .v, " = .r,- '" = • • • = Xi^''* = est contenu 



dans le champ de variation, la \aleur constante de la fonction Z))ii Xi"^ — 



/ 



ZXi Xi " doit être zéro. Les accélérations sont donc déterminées par les 

 exigences 



à — Zwi Xi "- = , Ziiii Xi "2 — SXi Xi " - . 



2 / f f 



La vcritc au fond du tlu'orcnic ostivaldicii dans les cas considérés est 

 donc, on l'admettra, la propriété de F énergie d\iccélération (de force) envi- 

 sagée dans le Théoràne 6. C'est facile à comprende que deux énoncés si 

 différents ne pourront amener aux mêmes expressions analytiques que dans 

 des cas très spéciaux et assez artificiels. 



Remarque finale. 



Le Théorème 6 fournit un procédé pour déterminer les accélérations 

 complémentaires créées par les forces données, les accélérations de liaisons 

 étant données, par exemple, par le Théorème 5. On pourra tenter une 

 synthèse de ces deux théorèmes en formulant le principe général qui est 

 le suivant 



Théorème 7. 



Les forces données portent V énergie d'accélération d'un minimum à un 

 maximum en respectant le théorème des forces vives d'accélération. 



Après ce qui précède, on comprendra le sens de cet énoncé. Le 

 point de vue que les forces données ne produisent qu'une variation d'une 

 situation prescrite d'avance, est essentiel. L'augmentation de l'énergie d'ac- 

 célération, créée par un système d'accélération complémentaire quelconque, 

 âxi' , est toujours 



puisque 



Or pour J.r," = .r, " 



— Znuxi'' J.v," = . 





