24 l.vkgakd: dif. vkkwandtsciiaitsvekii. d. p:lkmente. M.-N.Kl. 1922. No.8. 



stringente quantcntheoretischc 1 lerleitung der I »ynamik der Klektronen- 

 systeme durchzuführen. ICr nimmt jedoch an, dafj die Elektronen desselben 

 Vereins sich nicht in (Icmsclben Plan bewegen, sondern daO die einzelnen 

 KlHpscnbahncn räumhch verteilt sind. Außerdem hält er es für wahrschein- 

 lich, daf3 Zahlcnverhältnisse, welche symmetrische Konfigurationen geben 

 können, auch für die Herstellung der Stabilität günstig sind. 



Es ist ohne weiteres klar, daf? die Annahme von /-elliptischen« Bahnen 

 mit sich führt, daf? f^Icktronengruppen verschiedener Quantenzahlsummen 

 (f -\- i' = 11) nicht räumlich getrennt sind 



Die exzentrischen Bahnen bei den äufseren Elektronengruppen können 

 bis in der Nähe des Kerns das Innere des Atoms durchsetzen. Dies hat 

 zur Folge, dafa ein Elektron während des Umlaufes recht grofee — von 

 den übrigen Elektronen herrührende — Perturbationen erleiden kann, und 

 die Bahn weicht von der reinen Ellipsenform entsprechend ab. Auf Grund- 

 lage der Quantentheorie eine exakte Bahnberechnung durchzuführen — und 

 dadurch eine exakte Atomtheorie zu schaffen — scheint deshalb eine sehr 

 schwierige Aufgabe zu sein. Möglicherweise wird man jedoch ohne alle 

 zu grofje Schwierigkeiten gewisse Annäherungsresultate auch für den Fall 

 herleiten können, dafs man mit exzentrischen Bahnen rechnet. 



Selbst unter der sehr vereinfachten Annahme von nur kreisförmigen 

 Bahnen lassen sich — wie wir gesehen haben — gewisse typische Eigen- 

 schaften und Gesetzmäßigkeiten der Elemente theoretisch herleiten. 



Durch die von Bohr vorgenommene Verteilung der Bahnen auf den 

 verschiedenen »Ellipsenkoppeln« aber ist sehr wahrscheinlich eine Grund- 

 lage für eine genauere Berechnung der Eigenschaften und der Verwandt- 

 schaftsverhältnisse der Elemente geschaffen. 



Ciedruckt 4. Oktober 1922. 



