1906. No. 8. BEITRÂGE ZUR THEORIE DER LÜSUNGEN. 5 
å 2 d Pe be AL © k 
wo Ä die Resultante der Kraftintensität im Punkte und > die Ver- 
änderung der Dichte für eine Längeneinheit in der Richtung der Kraft 
bedeutet. 
Da die Dichte im Gleichgewicht eine Funktion der Koordinaten ist, 
müssen wir haben: 
de = az + 2 ody + ds 
oder bei Benutzung der obenstehenden Gleichungen: 
Jetzt haben wir weiter, dass die Konzentration als Funktion von 
Temperatur, Druck und Dichte gesetzt werden kann. Wird die Tempe- 
ratur konstant angenommen, bekommen wir: 
ec er 
Der Wert für do und dp eingesetzt oe 
ec do I Cc : 
de +50) (ae = es U + oe ds) 
Ausserdem müssen wir schreiben können: 
OC ec oc 
Da die beiden Ausdrücke für de identisch sein müssen, und x, y, 2 
unabhängig Veränderliche sind, müssen wir haben: 
@ ae & er 
ox oo oz on 
av 30 30 
— K 
ox y 03 
Wird dies in Gleichung (2 a) eingesetzt, erhält man: 
I cc = 
EU de = — z= 4U 
Aus dieser Gleichung geht hervor, dass dr=0, wenn dU=0. 
Hieraus können wir schliessen, dass die Konzentration im Gleichgewichte 
über eine Potentialfläche konstant sein muss, und ihren grössten Fall in 
der Richtung der Kraft besitzt. U und Æ sind gegebene Grössen. Das 
er : : 
on oder wie wir es nennen 
n 
können, der Konzentrationsgradient. Dieser muss bei Zuhülfenahme der 
einzige, das wir noch zu bestimmen haben, ist 
