1906. No. 8. BEITRÄGE ZUR THEORIE DER LÖSUNGEN. 9 
Hier bedeutet dn,, dn,, dc, dp die durchschnittlichen Ver- 
änderungen der vier Grössen z,, 2,, c,p von einem Elemente zum 
anderen, oder besser, die Veränderungen, die diese Grössen erleiden, 
wenn wir vom Mittelpunkte des ersten zum Mittelpunkte des zweiten 
Elements gehen. Wir können demnach schreiben: 
en en. 
dn, = dr dn, =? dz, 
© 
Re EN 
de = = dx, dp = 370 
und wenn die Gleichungen (1) und (4) in Betracht gezogen werden, 
erhålt man: 
a 
en, 
(6 a) wo =o + | E+ Ih, 
en, 
HM, (% ee eek] dr 
er 
Es muss jetzt bemerkt werden, dass z, und z, nicht unabhängig 
von einander variieren; denn in den beiden Elementen muss immer so 
viel von beiden Stoffen sein, dass das Volumenelement voll 
von Flüssigkeit gehalten wird. 
Wir werden annehmen, dass die Molekülarvolumen der Komponenten 
bei der Konzentration c mit v,, bezw. v, bezeichnet werden. 
Für das Volumen des ersten Elements erhält man: 
dx . dy .ds =v,n, +73, 
In dem andern ist die Konzentration eine andere und der Druck ein 
anderer. Wir werden indessen die Flüssigkeit incompressibel annehmen, 
und die Änderung des Volumens mit dem Drucke ausser Betracht lassen. 
Die Molekülarvolumen der beiden Komponenten des zweiten Elements 
werden dann: 
av, ) (2 ey ) 
à de) und |v, + x de 
(2, = 
und das Volumen des zweiten Elements wird: 
a 
cc 
(2, På = de) (n, + dn) + (22 8 de) (x, + dn,) = dxdyds 
=%j%, 47%, 
Setzen wir der Kürze wegen: 
_ fav, , M, 27) 
FT a -& TH, &)° 
k ev, , M, ze) M, 
Baer +( ec Ty. èc / M, 
