12 L. VEGARD. M.-N. Kl. 
Wird dies in die Gleichung für w,’ eingesetzt, bekommen wir zuletzt 
für die ganze Variation des thermodynamischen Potentials: 
AE 
(9a) %w= (0, + 01) — (ov + o% = (m, a å M, a LS en, dx 
Wir müssen noch die Arbeit finden, welche die Kraft während der 
Variation ausgeführt hat. Die Massen sind durchschnittlich um eine 
Strecke dx in der Richtung der Kraft geführt worden, und wir bekom- 
men demnach: 
ca=K.(M;,en, + M,en,) da 
oder bei Benutzung der Gleichung (7 b): 
(9 b) Vee (m, = 5 M) en dx 
Werden die gefundenen Werte für 22 und dw [Gleichung (ga) und 
(9 b)] in die Gleichung (3) eingesetzt, bekommen wir als Bedingung des 
Gleichgewichts: 
& TN PORC N 8c x (Å 20) 
oc Vo OC ox VU, Ds 
V4 
a 
Eliminieren wir = mit Hülfe der Gleichung (4) und schreiben wir 
Cc 
mit Rücksicht auf die Gleichung (2) z statt x, so erhält man: 
of, (2,7) ee ai! = ec =K(™% a =) 
ec vi CNT, JON vi de 
(10 a) 
Aus dieser Gleichung geht hervor, dass wenn die Lüsung im Gleich- 
gewicht sein soll, ist der Konzentrationsgradient in jedem 
Punkte der Kraft proportional. 
In die Gleichung (10a) wollen wir versuchen Grössen einzuführen, 
die mehr unmittelbar zugänglich sind, und beginnen damit, andere Werte 
für die Verhältnisse —1 und — zu finden. Diese Grössen bedeuten ja 
v v 
die Molekülarmasse durch das Molekülarvolumen dividiert. Um die Be- 
deutung dieser Grössen klar zu machen, denken wir uns, dass wir ein 
sehr grosses Quantum von der Lösung bei der Konzentration c haben. 
Wird die Flüssigkeit die Masse M, der ersten oder M, der zweiten 
Komponente zugeführt, dann wird das Volumen um die Grössen 7,, 
bezw. v, zunehmen. Statt eines unendlichen Quantums, können wir ein 
endliches betrachten und der Lösung unendlich kleine Massen M,dm, 
