1906. No. 8. BEITRÄGE ZUR THEORIE DER LÖSUNGEN. 13 
und M,dn, zuführen. Dadurch werden die Volumen um dv, und dv, 
vergrössert und wir haben somit: 
M, _Mydn, 
und Ma Made, 
vi dv, Va dv, 
Ist das ganze Volumen der Lösung V, haben wir: 
o.V=M,n, + M,n, 
Wird der Lösung eine Masse M,dn, zugeführt, erhält man: 
odv, +Vdo=M,dn, und: 
Min, + Mn, 20 2 
ad, + an, 1 = Mid, 
Hieraus ergibt sich nach einer einfachen Rechnung: 
2 
(11 a) EET TS 2 
V1 ce 
ete(rt+ 4a. 
Wird die zweite Komponente auf ähnliche Weise behandelt, er- 
hält man: 
(11 b) —— 
Mit Hülfe der Gleichungen (11 a) und (11 b) können wir leicht den 
folgenden Ausdruck beweisen: 
= ar 
M, 
2c re ee 
woraus unmittelbar die Gleichungen : 
k, =v, und A, = 7, folgen. 
Infolge einer bekannten Eigenschaft des thermodynamischen Poten- 
tials haben wir: 
Werden die Werte für w und V hier eingesetzt, und bilden wir die 
partiellen Ableitungen in Bezug auf M, n, und M,n, bekommen wir: 
Ff, _o—+c(1+e) ee 7 
ec 
ep 0? M, 
Me (TO *0 ee 
D 0? er TM 
