1906. No. 8. BETRÄGE ZUR THEORIE DER LÖSUNGEN. 15 
0, ist die Dichte des reinen Lösungsmittels, indem wir in der 
ganzen Entwickelung mit Masseneinheiten gerechnet haben. 9 ist der 
Druck auf die Seite der Membrane, wo die Lösung sich befindet. Um 
diese Gleichungen in unserem Falle anzuwenden, müssen wir uns deshalb 
denken, dass wir schon die Lösung unter diesen Druck gesetzt haben. 
Wird die Gleichung (12) in Bezug auf c partiell abgeleitet, erhält man: 
En 
Q . .. . > 
=) bedeutet die Anderung des osmotischen Druckes fiir eine 
p 
Einheit der Konzentrationsänderung, wenn die Temperatur und der 
Druck in der Lösung konstant gehalten werden. Dies in die Gleichung 
(10 b) eingesetzt ergiebt: 
or CC 09 eo r 
(10 c) GF) Fett ag x. 
Es muss bemerkt werden, dass diese Gleichung für jede Konzentra- 
tion gültig ist. 
Wird der Wert für = in Gleichung (2) eingesetzt erhält man: 
d elite ,,- 
(13 a) == 5 (ay à aU 
OC å p 
; = Ort co : SR: 
Die Grössen (=) ; a und p sind fur das betrachtete flüssige Ge- 
p 
misch bestimmte stetige Funktionen von c, fg und 7. Da wir die Flüssig- 
3 
- keit als inkompressiebel betrachtet haben und da = mit grosser An- 
p 
näherung vom Drucke unabhängig ist, können wir die drei Grössen als 
Funktion von c und 7 allein betrachten. Der Ausdruck (13a) ist dann 
ein exaktes Differential, und wir bekommen bei der Intigration: 
(13 b) (=) 0 
z Ede = VA 
EE: 
Der Ausdruck links giebt integriert eine Funktion der Konzentration, 
die doch als Parameter die Temperatur, aber nicht den Druck enthålt. 
Bei Gleichung (13 b) ist somit die Konzentration als Funktion der Koordi- 
naten bestimmt worden. 
