16 L. VEGARD. M.-N. KI. 
Wir werden ein Paar spezielle Fälle betrachten: 
1) Die Lözung ist der Wirkung der Schwere ausgesetzt. Dann 
haben wir: 
— gh + konstant. 
g ist die Beschleunigung der Schwere, % die Höhe über einen festen 
Horizontalplan. Dies in Gleichung (13 a) eingesetzt ergiebt: 
(10d) . pep HM, 
2) Die Lösung befindet sich in einem Gefåss, das sich mit kon- 
stanter Geschwindigkeit um eine vertikale Achse dreht. Es wird ange- . 
nommen, dass die Flüssigkeit der Bewegung des Gefässes folgt. Wir 
werden das Potential U suchen, das sich auf ein Koordinatensystem 
bezieht, wo die Z-Achse mit der Rotationsachse zusammenfällt und die 
beiden anderen Achsen der Bewegung folgen. Dann erhält man: 
aU = g dg — y? (x dx + y dy) und somit. 
(10 €) de Ze ee | (adr +7 an — g de) 
0 (=) °C 
AC /» 
Fir die Resultante der Kraftintensitit in dem betrachteten Punkte 
erhålt man weiter: 
K=V2Fr EE) = VE Tr 
Da der Konzentrationsgradient der Kraft proportional ist, sehen wir, 
wenn c und = nicht sehr klein sind, dass es möglich wäre, R ung y 
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50 gross zu machen, dass wir eine ganz betråchtliche Anderung der 
Konzentration von Ort zu Ort erhielten. Man müsste mit anderen 
Worten erwarten, dass Lösungen, für welche “€ einen nicht geringen Wert 
C 
hat, theilweise separiert werden könnten, auf åhnliche Weise wie Milch 
und Sahne in einem Separator getrennt werden. Doch wird die Tren- 
nung hier niemals eine vollständige sein können. Ausserdem wird es 
