1906. No. 8. BEITRÄGE ZUR THEORIE DER LÖSUNGEN. 21 
Wir werden jetzt versuchen, den Einfluss des åusseren Druckes auf 
dem osmotischen zu finden. Zu dem Zwecke wollen wir die partiellen 
Ableitungen von 7 in Bezug auf 5 oder ~, — also die Grösse 
og oder = — finden. Wir werden annehmen, dass wir in einer ponderabe- 
Jen Flüssigkeit einen ponderablen Stoff aufgelöst haben. Die Lösung 
ist durch eine halbdurchlässige Wand vom Lösungsmittel getrennt. Die 
Membrane bildet eine geschlossene Fläche, die wir uns durch eine 
Gleichung w (x, y, 2) = 0 gegeben denken (Fig. 3). 
Wir werden weiter annehmen, was sich in 
der That nicht realisieren lässt, das die Membrane 
unendlich dünnwändig ist, gleichzeitig damit, dass 
sie grosse Drücke dulden kann. (Dies kann an- 
nähernd erreicht werden, wenn man die Mem- 
brane in einer Thonzelle befestigt). 
Wir betrachten das System, nachdem der 
ideale Gleichgewichtszustand eingetreten ist. So 
lange wir uns in der einen Flüssigkeit befinden, 
Losung: 
muss die gewöhnliche Bedingung für das mecha- 
fösungsmittel nische Gleichgewicht erfüllt sein. Laut Gleichung 
(1) $ ı erhält man dann: 
Fig. 3. 
1) für die Umgebung eines Punktes (x, y, z,) der Lösung 
= 1711) y, aa Be en) de) 
2) für einen Punkt (x, y, z,) des Lösungsmittels: 
mer (nn Pl å EN Ben? Pal LE er) 
U bedeutet wie früher das Potential für das Feld, das dem System 
unterworfen ist. Geht man jetzt zu der Grenzflåche, und (z, 7, 2,) mit 
(37383) in dem Punkte (x, y, 2,) zusammenfallen lässt, erhält man: 
yo Bone EG 20) y + eU(x “e702 29) ax) 
—= 0 
Ausserdem haben wir infolge (2 a) x als Funktion von 7, c und p. 
, 
Die Temperatur wird iiber das ganze System konstant angenommen, 
während 2 und c mit den Koordinaten variiert. Man erhält somit. 
