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la densité = l'inductivité électrique, 



l'inverse coefficient d'élasticité = l'inductivité magnétique, 

 et si l'on établit la même présupposition que lorsqu'on traite théoriquement 

 l'élasticité, c'est à dire que les rotations qui existent sont infiniment petites. 



En partant de ces points de vue, un champ de mouvement dans l'éther 

 gyrostatique et un champ électro-magnétique ont également, lorsque les 

 équations des deux champs sont de même forme, une répartition géométrique 

 identique. 



2. Cette analogie géouirtriqiir, énoncée par Lord Kelvin (également 

 étudiée, en supposant une autre correspondance, par Hfavisidk) a été 

 développée par V. B.ierk.nes; ses recherches^ montrent qu'en ce qui concerne 

 les forces pondéromotrices exercées par les champs, il y a également une 

 analogie complète, en tant que la grandeur est la même, alors que les 

 signes sont contraires. Or l'expression de ces formes ne se trouve pas 

 modifiée, que l'on fasse ou non la supposition spéciale que toutes les 

 rotations sont infiniment petites. Donc si l'on ne maintient pas cette 

 supposition spéciale, il pourra se présenter des déformations finies. 



Considérons ainsi un mouvement courant rectiligne dans l'éther gyro- 

 statique et superposons à celui-ci un mou\ement de l'otation de chacun 

 des éléments de ce milieu, caractérisé par une r(Uation déterminée pour 

 chaque plan perpendiculaire au mouvement courant. .Si cette rotation est 

 partout la même, la structui'e géométrique du champ de mouvement ne se 

 modifiera pas; par contre si la rotation se modifie de plan en plan, les 

 lignes de courants se déformeront; si la rotation augmente uniformément 

 de plan en plan, elles deviendront des hélices. 



Si l'on applique ceci au champ électro-magnétique analogue, nous 

 obtiendrons comme conséquence intéressante que les lignes de force (fitii 

 champ électrique homogene se trouveront defonne'es en helices, si Fon 

 superpose nu champ un cha)np nmgnetiquc reparti de telle nuinwrc que 



2 H 



— ^ ■* = constante (augmentation unit'orme de l'induction magnétique B de 



plan en plan perpendiculairement aux lignes de force électriques premières)'-. 



* V. BjERKNES: „Die Kratit'elder" Braiinscluveig, 1909 

 — "— Journ. de Phys. Octobre 1909. 



- Dans le cas généfal, avec répartition arbitraire des secteurs é'eciriques et magnétiques 

 (répondant à une repartition arbitraire de la translation et de la rotai ion), la déformation 

 du champ électrique par suite de la répartition dans l'espace du champ magnétique sera 

 donnée par un vecteur dépendant autant du champ électi ique que du champ magnétique. 

 Ce vecteur ne se trouve pas contenu dans les équations de Maxwell; si on l'y fait 

 figurer, les équations de Maxwell se trouveront modifiées par un nouveau membre. 

 On renvoie au sujet de ce membre et de ses conséquences au traité précité de 



V. BjERKNES. 



