368 Centralblatt für Physiologie. Nr. 14. 



vermittelst eines Kalkspatrliomboeders zwei aiieinanderstossende Bilder 

 erzeugt, deren Licht in zwei aufeinander senkrecht stehenden Ebenen 

 polarisirt ist. Ein vor dem Kalkspat (d. h. näher an der Lichtquelle) 

 befindHches drehbares Foucault'sches Prisma gestattet das Hellig- 

 keitsverhältuiss der beiden Felder zu variiren. Der Drehungswinkel 

 desselben, cc, ist von einer solchen Nullstellung aus gezählt, dass die 

 Lichtintensität im linken Felde sin^a, im rechten Felde cos ^a pro- 

 portional ist. Das Licht der beiden Spaltbilder passirt sodann den wich- 

 tigsten Theil des Apparats, nämlich eine Platte rechtsdrehenden 

 Quarzes von variabler Dicke (bis 25 Millimeter) und ein analysirendes 

 Nicol'sches Prisma. Da die Drehung der Polarisationsebene bekannt- 

 lich von der Wellenlänge abhängt, so verlassen die verschiedenen 

 Lichtarten den Quarz mit einer Polarisationsebene, deren Lage Function 

 der Wellenlänge ist, und zwar mit derselben sich um so schneller 

 ändert, je dicker die Quarzplatte gemacht ist. Bezeichnet D die Dicke 

 des Quarzes in Millimeter, q^) die Drehung, welche Licht von der 

 Wellenlänge A in einem Quarz von 1 Millimeter Dicke erleidet, so 

 wird die Lage der Polarisationsebene um D Q{x\ von ihrer ursprüng- 

 lichen abweichen. Das analjsirende NicoTsche Prisma ist gleichfalls 

 drehbar und der Nullpunkt seiner Drehungswinkel ß ist so gewählt, 

 dass in der Nullstellung das Licht des linken Spaltbildes gerade voll- 

 kommen ausgelöscht wird, wenn die Quarzplatte entfernt ist: ist die 

 Quarzplatte mit der Dicke D eingeschaltet, so wird demgemäss immer 

 dasjenige Licht ausgelöscht, für welches D qi^-^) =ß ist. Dem Gesagten 

 zufolge ist für ein beliebiges Licht des linken Spaltbildes die Inten- 

 sität, mit welcher es in das Auge des Beobachters fällt, stets pro- 

 portional dem Werth: 



sin -a sin^ (D p,;^) — ß). 

 Analog ist für das rechte Spaltbild die Intensität proportional: 



cos 2« COS'^ (D Q(i) — ß). 



Man übersieht, dass die Farben des rechten und des linken Feldes 

 stets complementär sein müssen; sind sie also untereinander gleich, 

 so stimmen sie zugleich mit der Farbe der Lichtquelle überein. Denkt 

 man sich für eine bestimmte Quarzdicke und einen bestimmten Winkel 

 ß die Werthe sin ^a (D q^^) — ß) als Function der Wellenlänge auf- 

 getragen, so wird eine solche Curve veranschaulichen, mit welcher 

 relativen Intensität jeder Theil des Spectrums in das gemischte Licht 

 eingeht. Eine derartige Curve zeigt für geringe Quarzdicke im Bereiche 

 des sichtbaren Spectrums nur ein Minimum (indem ein bestimmtes 

 Licht ganz ausgelöscht wird) und steigt nach beiden Seiten an. .Je 

 grösser die Dicke des Quarzes ist, umsomehr rücken die Maxim a 

 und Minima jener Curven zusammen, eine um so grössere Zahl der- 

 selben wird innerhalb des sichtbaren Spectrums auftreten. 



Da Q^i) mit abnehmendem A zunimmt, so wird der Werth D q^) — ß 

 constant bleiben, wenn ß vermehrt und gleichzeitig k um einen gewissen 

 Betrag vermindert wird; indem also der Drehungswinkel ß vermehrt 

 wird, verschieben sich die beschriebenen Intensitätscurven gegen das 

 violette Ende des Spectrums. Hierdurch ist nun die Möglichkeit ge- 

 geben, innerhalb gewisser Grenzen, das Farbenverhältniss der beiden 



