288 K. Hallsten. 



nit, kunna dock de föränderliga qvantiteterne inskränkas till trenne. Hirn 

 har nemligen visat att B-\-P, v och T stå i ett sådant förhållande till hvar- 

 andra att för tvenne olika värden pä dessa qvantiteter 



^) Tf, — 



eller med andra ord att 



{_R-\-P)(y — i/-) 



^o 



= C, 



der C är en konstant och V är atomvolumen eller kroppens volum vid abso- 

 luta nollpunkten. Denna eqvation gäller för vigtsenheten af en kropp i hvil- 

 ket aggregationstillstånd och under hvilket tryck kroppen än må befinna sig, 

 och den innesluter blott såsom ett specielt fall den Mariotte-Gay-Lussac'ska 

 lagen. Sättes denna eqvation under formen: 



så finner man att konstanten C kan uttryckas på annat sätt. Ena sidan af 

 denna eqvation representerar arbetsenheter, och den andra värmeenheter; för 

 att likhet mellan dessa storheter af olika slag skall ega rum, måste här 

 eqvivalenten ingå. Man kan derföre tänka sig konstanten C sammansatt af 



tvenne faktorer, af hvilka den ena är -v, så att C—'j'k och AC=k. 

 Genom élimination fås sålunda: 



3) AiR + P)(v-ip) = kT 



kTdv 



4) dQ = KdT-\ p 



v— i) 



Under denna form är den allmänna eqvationen 4), som i sig innesluter vär- 

 mets inverkan på vigtsenheten af en kropp, oberoende af eqvivalenten samt 

 af inre och yttre trycket och innehåller blott trenne föränderliga qvantiteter 

 Q, T och v. 



Man ledes härvid till den tanken, att måhända eqvationen 4) vore en 

 fullständig differential af en funktion Q=f{T, v), och att den sålunda utan 

 vidare skulle kunna integreras. Vilkoret härför: 



d^ d^ 

 '^ dT ^'^ dv 



dv " dT 



