Applications de la Thermodynamique. 233 



la notion de Travail non Compensé engendré dans une modification d'un sy- 

 stème. 



Aucune modification isothermique concevable ne peut engendrer une quan- 

 tité négative de travail non compensé, une modification isothermique réversible 

 n'engendre aucun travail non compensé ; une modification isothermique non ré- 

 versible engendre un travail non compensé positif. Par conséquent l'état d'un 

 système est certainement, à une température donnée, un état d'équilibre stable, 

 si toute modification isothermique virtuelle imposée au système à partir de 

 cet état engendre un travail non compensé négatif. 



Lorsque les forces extérieures qui agissent sur le système admettent un 

 Potentiel, le Travail non compensé est la variation changée de signe d'une 

 fonction de l'état du système. Si l'on désigne par W le Potentiel des Forces 

 Extérieures, par U l'énergie interne du système, par S son entropie, par T 

 la température absolue, par E l'équivalent mécanique de la chaleur, la fonction 

 de l'état du système dont la variation changée de signe représente le travail 

 non compensé est la fonction 



P. = E(U-TS)+W. 



Nous avons proposé de lui donner le nom de Potentiel Thermodynamique 

 du système. Cette définition, jointe à la proposition que nous avons démontrée 

 précédemment, entraîne la conséquence suivante: l'état d'un système est cer- 

 tainement un état d'équilibre stable, s'il correspond à un minimum du Poten- 

 tiel Thermodynamique. 



Les phénomènes que peut présenter un système donné, dans des condi- 

 tions déterminées, sont eux mêmes déterminés si l'on sait calculer la variation 

 que le Potentiel Thermodynamique du système éprouve pour une modification 

 virtuelle quelconque de ce système. La détermination de la forme du Poten- 

 tiel Thermodynamique s'impose donc comme la première question à résoudre 

 dans l'étude d'un système quelconque. 



Considérons en premier lieu un système électrisé sur lequel nous ferons 

 les hypothèses restrictives suivantes: 



Le système est porté, en tous ses points, à la même température; 

 il supporte, en tous les points de sa surface, une pression normale, uni- 

 forme et constante, tous les points de ce système sont sans vitesse ; enfin 

 les charges électriques qu'il porte sont également sans vitesse. 

 Le Potentiel Thermodynamique de ce système peut être déterminé au 

 moyen des seules lois expérimentales de Dufay et de Coulomb. La forme à 

 laquelle on parvient pour l'expression de ce Potentiel est la suivante : 



