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1) $ = W+® À q A + & s q B + + & L q L + E(U- TS) + P2. 



Dans cette expression, P est la pression normale, uniforme et constante que 

 supporte le système ; 2 est le volume du système ; E est l'équivalent mécanique 

 de la chaleur; T est la température absolue; U et S représentent l'énergie 

 et l'entropie que posséderait le système si tous les corps qui le composent, 

 gardant leur forme, leur volume, leur état physique et chimique, étaient ra- 

 menés à l'état neutre ; A, B -L sont des indices qui désignent les divers 

 conducteurs séparément homogènes que renferme le système; q K est la quantité 

 d'électricité que porte le conducteur K, enfin W est le Potentiel Electrosta- 

 tique du système. 



Cette dernière quantité est définie de la manière suivante. 



Soient dq et clq' deux charges électriques du système ; soit r la distance 

 qui sépare les points où se trouvent ces deux charges; soit enfin s une con- 

 stante telle que la force répulsive F qui s'exerce entre les particules matérielles 

 qui portent ces deux charges soit donnée par la formule 



„ dq dq' 



F=e — .--■ 

 r 



■ 

 On a: 



2. W=.S^, 



le signe § indiquant une sommation qui s'étend à toutes les combinaisons que 

 l'on peut former avec les charges du système prises deux à deux. 



Ces résultats, déduits des lois de Coulomb, embrassent toute l'Electrosta- 

 tique. Pour pouvoir les appliquer à l'étude des courants, il est nécesaire d'y 

 joindre de nouvelles hypothèses. Voici la première. 



Considérons un système dont toutes les parties sont à la même tempéra- 

 ture. Supposons que ce système renferme des conducteurs sur lesquels l'élec- 

 tricité est en équilibre, et d'autres conducteurs traversés par des courants 

 fermés et uniformes. Supposons enfin que dans les modifications isothermiques 

 subies par le système, les courants demeurent constants, et que les conducteurs 

 qu'ils traversent demeurent invariables de forme et de position. Pendant le 

 temps dt, une portion déterminée d'un conducteur est le siège d'une certaine 

 modification, et en même temps elle est traversée par une quantité d'électri- 

 cité Idt, I étant l'intensité du courant qui parcourt le conducteur. Le travail 

 compensé et le travail non compensé engendrés pendant le temps dt dans cette 

 portion de conducteur sont égaux respectivement au travail compensé et au 



