Applications de la Thermodynamique. 235 



travail non compensé qui seraient effectués si cette portion du conducteur su- 

 bissait la même modification et si, en même temps, on déplaçait virtuellement 

 au travers de cette portion du conducteur une charge dq — Idt, toutes les 

 autres charges du système demeurant immobiles. 



Cette proposition qui est admise implicitement dans toutes les théories 

 relatives aux courants entraine immédiatement une conséquence qui va être le 

 point de départ de ce mémoire. 



Le travail non compensé accompli par l'effet d'une modification isother- 

 mique d'un système formé de conducteurs immobiles traversés par des cou- 

 rants fermés, uniformes et constants, est égal au signe près à la variation que 

 subit par l'effet de cette modification la quantité <I> définie par l'égalité (1). 

 Donc le Potentiel Thermodynamique d'un système traversé par des courants 

 fermés et uniformes ne diffère de la quantité </> que par un terme qui demeure 

 constant lorsque les courants demeurent constants et que les conducteurs de- 

 meurent invariables de forme et de position. 



L'hypothèse qui vient d'être indiquée permet de calculer le travail non 

 compensé produit par une certaine modification dans un système composé de 

 conducteurs immobiles traversés par des courants fermés, uniformes et con- 

 stants. Une autre hypothèse fournit une relation entre l'intensité d'un cou- 

 rant et le travail non compensé engendré dans le conducteur que traverse ce 

 courant. Indiquons comment l'expérience conduit à formuler cette nouvelle 

 hypothèse. 



La théorie apprend que lorsqu'un courant traverse un segment de con- 

 ducteur homogène, dont tous les points sont à la même température, et qui 

 laisse circuler l'électricité sans éprouver d'électrolyse, aucun travail compensé 

 n'est engendré dans ce conducteur; tout la chaleur dégagée dans ce conducteur 

 provient donc du travail non compensé qui y est engendré. Or, la loi expé- 

 rimentale de Joule nous apprend que la quantité de chaleur dégagée dans un 

 semblable conducteur pendant le temps dt a pour valeur AJRFdt, A étant 

 l'équivalent calorifique du travail, B la résistance du conducteur, et I l'inten- 

 sité du courant. Par conséquent, le travail non compensé effectué pendent le 

 temps dt dans un conducteur homogène, dont tous les points sont k la même 

 température, et qui ne subit par d'électrolyse, a pour valeur RFdt. 



Supposons que les deux bornes M et M' d'une pile électrique soient 

 formées d'un même métal. Soient V et V les valeurs de la fonction poten- 

 tielle à ces deux bornes lorsque le circuit est ouvert. La théorie montre que 

 la quantité: 



& = t(V- V) 



