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a une valeur telle que le produit <Sdq représente le travail non compensé en- 

 gendré dans la pile lorsqu'une charge électrique dq parcourt le circuit sup- 

 posé fermé. Cette quantité <S peut être mesurée. D'autre part, si l'on dé- 

 signe par B la résistance du circuit fermé et pari l'intensité du courant qui 

 le traverse, l'expérience montre que l'on a: 



<$ = BI, 



et par conséquent 



S Ht = BPdt. 



Or le premier membre est le travail non compensé effectué dans le système 

 pendant le temps dt. On voit donc que pour un conducteur hétérogène ren- 

 fermant des électrolytes comme pour un conducteur homogène non électroly- 

 sable, le travail non compensé effectué pendant un temps dt a pour valeur 

 BPdt. 



L'étude de la force électromotrice d'une pile thermoélectrique en circuit 

 ouvert et en circuit fermé conduit de la même manière à étendre cette pro- 

 position à un conducteur dont les points ne sont pas tous à la même tempé- 

 rature. 



On voit donc que l'on peut remplacer les faits d'expérience que nous ve- 

 nons d'invoquer par une proposition unique susceptible de s'énoncer de la ma- 

 nière suivante: 



Lorsqu'un système est formé de conducteurs immobiles, traversés par des 

 courants fermés, uniformes et constants, le travail non condensé produit pen- 

 dant un élément de temps dans un segment de conducteur appartenant au sy- 

 stème est égal au produit de cet élément de temps par la résistance du seg- 

 ment de conducteur et par le carré de l'intensité du courant. 



On peut regarder cette proposition comme l'extension de la loi de JouLe 

 aux conducteurs hétérogènes, électrolysables et dont tous les points ne sont 

 pas à la même température. 



Ce qui précède suffit à faire connaître les Principes qui vont nous servir 

 dans l'étude des Actions mutuelles des courants électriques, étude que nous 

 allons maintenant aborder. Dans l'étude des forces électrodynamiques, que 

 nous envisagerons tout d'abord dans ce Mémoire, nous n'aurons pas à faire 

 usage de la proposition que l'on obtient en généralisant la loi de Joule. Elle 

 nous sera seulement utile lorsque nous étudierons ultérieurement les phéno- 

 mènes d'Induction. 



