Applications de la Thermodynamique. 237 



I. PARTIE. 



Actions Electrodynamiques des Courants Fermés et Uniformes. 



§ 1. 

 Potentiel Electrodynamique d'un Système de Courants fermés et uniformes. 



Considérons un système qui renferme des conducteurs fermés traversés 

 par des courants uniformes. Le Potentiel Thermodynamique d'un semblable 

 système peut s'écrire 



3) <[> = W + ® A q A +9 B q B + — + ® L <//, + E{ U- TS) + P2/+ <//, 



les diverses lettres qui figurent dans cette égalité ayant la même signification 

 que dans l'égalité (1). D'après ce qui a été dit dans l'Introduction, la quan- 

 tité ( I> demeure constante si les divers conducteurs qui composent le système de- 

 meurent immobiles et si les courants qui traversent ces conducteurs demeurent 

 constants. 



Parmi les paramètres dont peut dépendre la quantité £>' se trouvent les 

 intensités des divers courants et leurs dérivées de tous les ordres par rapport 

 au temps, les coordonnées des divers points des conducteurs et leurs dérivées 

 de tous les ordres par rapport au temps. Il n'est nullement évident à priori 

 que les dérivées par rapport au temps des intensités et des coordonnées ne 

 figurent pas dans l'expression de 0' ; en particulier, les travaux électrodyna- 

 miques de Gauss, de W. Weber, de Riemann et de M. Clausius ont assez accoutumé 

 les physiciens à la considération de Potentiels qui renferment, à titre de pa- 

 ramètres définissant l'état d'un système, les vitesse de ses divers points, pour 

 que l'introduction, dans l'expression de tf»', de termes dépendant des vitesses 

 des divers points du système ne puisse sembler paradoxale. Toutefois, comme 

 les autres termes qui figurent dans l'expression de Q> ne renferment aucune 

 dérivée par rapport au temps, on est porté à croire qu'il en est de même de 



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